康普頓效應實驗裝置

A. 康普頓效應的發現者

康普頓(Arthur Holly Compton)教授是美國著名的物理學家、「康普頓效應」的發現者。 1892年9月10日康普頓出生於俄亥俄州的伍斯特，1962年3月15日於加利福尼亞州的伯克利逝世，終年70歲。
康普頓出身於高級知識分子家庭，其父曾任伍斯特學院哲學教授兼院長。康普頓的大哥卡爾(KarL)是普林斯頓大學物理系主任，後來成為麻省理工學院院長，他是康普頓最親密的和最好的科學帶路人。
康普頓中學畢業後，升入伍斯特學院。該院具有悠久的歷史傳統，這對康普頓一生的事業具有決定性的影響。在這里，他所受的基礎教育，幾乎完全決定了他一生中對生活、科學的態度。在學院以外，康普頓熟悉許多感興趣的事物，諸如密執安的夏令營、卡爾早期的科學實驗等等。所有這些對康普頓以後的科學生涯也都具有重要的作用。
1913年，康普頓從伍斯特學院畢業後，進入普林斯頓大學深造,1914年取得碩士學位，1916年取得博士學位。他的博士學位論文起先由里查遜(O·W·Richardson)指導，後來在庫克(H·L·Cooke)指導下完成。取得哲學博士學位後，康普頓在明尼蘇達大學(1916—1917)擔任為期一年的物理學教學工作,隨後在賓夕法尼亞州的東匹茲堡威斯汀豪斯電氣和製造公司擔任兩年研究工程師。在此期間，康普頓為陸軍通訊兵發展航空儀器做了大量有獨創性的工作；並且還取得鈉汽燈設計的專利。後面這一項工作跟他以後在美國俄亥俄州克利夫蘭內拉帕克創辦熒光燈工業密切相關；在內拉帕剋期間，他跟通用電氣公司的技術指導佐利·傑弗里斯(Zay Jeffries)密切配合，促進了熒光燈工業的發展，使熒光燈的研製進入最活躍的年代。
康普頓的科學家生涯是從研究X射線開始的。早在大學學習時期,他在畢業論文中，就提出一個新的理論見解，其大意是：在晶體中X射線衍射的強度是與該晶體所含的原子中的電子分布有關。在威斯汀豪斯期間(1917——1919)；康普頓繼續從事X射線的研究。從1918年起，他在理論在獲得X射線吸收與和實驗兩方面研究了X射線的散射。散射數據之間的定量吻合之後，根據J·J·湯姆遜的經典理論，康普頓提出了電子有限線度(半徑1.85×10-10」cm)的假設，說明密度與散射角的觀察關系。這是個簡單的開端，卻導致了後來形成的電子以及其它基本粒子的「康普頓波長」概念。這個概念後來在他自己的X射線散射的量子理論以及量子電動力學中都充分地得到了發展。
在這一時期他的第二項研究，是1917年在明尼蘇達大學跟奧斯瓦德·羅格利(Oswrald Rognley)一起開始的，這就是關於決定磁化效應對磁晶體X射線反射的密度問題。這項研究表明，電子軌道運動對磁化效應不起作用。他認為鐵磁性是由於電子本身的固有特性所引起的，這是一個基本磁荷。這一看法的正確性後來由他在芝加哥大學指導的學生斯特思斯(J·C·Stearns)用實驗得出的結果作了更有力的證明。
第—次世界大戰後，1919至1920年間，康普頓到英國進修，在劍橋卡文迪許實驗室從事研究。當時卡文迪許實驗室正處於最興旺發達的年代，許多年輕有為的英國科學工作者從戰場轉到這里跟隨盧瑟福、J·J·湯姆遜進行研究。康普頓認為它是一個最鼓舞人心的年代，在這段時間里他不僅限盧瑟福建立了關系；而且也得以與湯姆遜會面。當時，湯姆遜對他的研究能力給以高度的評價，這極大地鼓舞了康普頓，使他對自己的見解更加充滿信心。康普頓跟湯姆遜的友好關系一直保持到生命的最後一刻。
在劍橋期間，由於高壓X射線裝置不適用，康普頓便改用γ射線進行散射實驗。這—實驗不僅證實格雷（T·A·Gray)其他科學家早期研究的結果，同時也為康普頓對X射線散射實驗作更深入的研究奠定了基礎。
之後，康普頓於1920年回到美國，在聖路易斯華盛頓大學擔任韋曼·克勞(Wayman Crow)講座教授兼物理系主任。在這里他作出了對他來說是最偉大的一個發現。當時，康普頓把來自鉬靶的X射線投射到石墨上以觀測被散射後的x射線。他發現其中包含有兩種不同頻率的成分，一種頻率(或波長)和原來人射的X射線的頻率相同，而另一種則比原來人射的父射線的頻率小。這種頻率的改變和散射角有一定的關系。對於第一種不改變頻率的成分可用通常的波動理論來說明，因為根據光的波動理論，散射不會改變入射光的頻率。而實驗中出現的、第二種頻率變小的成分卻令人費解，它無法用經典的概念來說明。面對這種實驗所觀測到的事實，康普頓於1923年提出了自己的解釋。他認為這種現象是由光量子和電子的相互碰撞引起的。光量子不僅具有能量，而且具有某些類似力學意義的動量，在碰撞過程中，光子把一部分能量傳遞給電子，減少了它的能量，因而也就降低了它的頻率。另外，根據碰撞粒子的能量和動量守恆，可以導出頻率改變和散射角的依賴關系，這也就能很好地說明了康普頓所觀測到的事實。這樣一來，人們不得不承認：光除了具有早巳熟知的波動性以外，還具有粒子的性質。這就說明了一束光是由互相分離的若干粒子所組成的，這種粒子在許多方面表現出和通常物質的粒子具有同樣的性質。康普頓的這一科學研究成果，陸陸續續發表在許多期刊上。1926年他又把先後發表的論文綜合起來寫成《 X射線與電子》一書。
1923年，康普頓接受了芝加哥大學物理學教授職位(R·A·密立根曾經擔任過這一職位)，同邁克爾遜共事。在這里擔，他把自己的第一項研究定名為「康普頓效應」。由於他對「康普頓效應」的一系列實驗及其理論解釋，因此與英國的A·T·R威爾遜一起分享了1927年度諾貝爾物理學獎金。這時他年僅35歲。同年，他被選為美國國立科學院院士，1929年成為C·H·斯威夫特(C·H·Svift)講座教授。
1930年，康普頓改變了自己的主要興趣，從研究X射線轉為研究宇宙射線。這是因為宇宙射線中的高能γ射線和電子的相互作用是「康普頓效應」的一個重要方面(今天，高能電子與低能光子相互作用的反康普頓效應是天文物理學的重要研究課題)。第二次世界大戰期間，許多物理學家都關心「鈾的問題」，康普頓更不例外。1941年l1月6日，康普頓作為國立科學院鈾委員會主席，發表了一篇關於原子能的軍事潛力的報告，這篇報告促進了核反應堆和原子彈的發展。勞倫斯在加利福尼亞大學發現鈈，不久，曼哈頓工區冶金實驗室負責生產鈈，這些方面的工作主要也是由康普頓和勞倫斯領導的。費米設計的第一個原子核鏈式反應堆，也曾受到康普頓的支持和鼓勵。
戰爭末期，康普頓接受了聖路易斯華盛頓大學校長的職位。二五年前，他正是在該校做出了最大的物理發現——「康普頓效應」。1954年，康普頓到了應從大學行政領導崗位上退休的年齡了。退休後，他繼續講學、教書並撰寫著作。在此期間他發表了《原子探索》一書。這是一部名著，它完整而系統地匯集了戰爭期間曼哈頓計劃中所有同事的研究成果。
康普頓是世界最偉大的科學家之一。他所發現的「康普頓效應」是發展量子物理學的核心。他的這一發現為自己在偉大科學家的行列中取得了無可爭辯的地位。

B. 什麼是康普頓效應

康普頓(Arthur Holly Compton)教授是美國著名的物理學家、「康普頓效應」的發現者。 1892年9月10日康普頓出生干俄亥俄州的伍斯特，1962年3月15日於加利福尼亞州的伯克利逝世，終年70歲。
康普頓出身於高級知識分子家庭，其父曾任伍斯特學院哲學救授兼院長。康普頓的大哥卡爾(KarL)是普林斯頓大學物理系主任，後來成為麻省理工學院院長，他是康普頓最親密的和最好的科學帶路人。
康普頓中學畢業後，升入伍斯特學院。該院具有悠久的歷史傳統，這對康普頓一生的事業具有決定性的影響。在這里，他所受的基礎教育，幾乎完全決定了他一生中對生活、科學的態度。在學院以外，康普頓熟悉許多感興趣的事物，諸如密執安的夏令營、卡爾早期的科學實驗,等等。所有這些對康普頓以後的科學生涯也都超著重要的作用。
1913年，康普頓從伍斯特學院畢業後，進入普林斯頓大學深造,1914年取得碩士學位，1916年取得博士學位。他的博士學位論文起先由里查遜(O·W·Richardson)指導，後來在庫克(H·L·Cooke)指導下完成。取得哲學博士學位後，康普頓在明尼蘇達大學(1916—1917)擔任為期一年的物理學教學工作,隨後在賓夕法尼亞州的東匹茲堡威斯汀豪斯電氣和製造公司擔任兩年研究工程師。在此期間，康普頓為陸軍通訊兵發展航空儀器做了大量有獨創性的工作；並且還取得鈉汽燈設計的專利。後面這一項工作跟他以後在美國俄亥俄州克利夫蘭內拉帕克創辦熒光燈工業密切相關；在內拉帕剋期間，他跟通用電氣公司的技術指導佐利·傑弗里斯(Zay Jeffries)密切配合，促進了熒光燈工業的發展，使熒光燈的研製進入最活躍的年代。
康普頓的科學家生涯是從研究X射線開始的。早在大學學習時期,他在畢業論文中，就提出一個新的理論見解，其大意是：在晶體中X射線衍射的強度是與該晶體所含的原子中的電子分布有關。在威斯汀豪斯期間(1917——1919)；康普頓繼續從事X射線的研究。從1918年起，他在理論在獲得X射線吸收與和實驗兩方面研究了X射線的散射。散射數據之間的定量吻合之後，根據J·J·湯姆遜的經典理論，康普頓提出了電子有限線度(半徑1.85×10-10」cm)的假設，說明密度與散射角的觀察關系。這是個簡單的開端，卻導致了後來形成的電子以及其它基本粒子的「康普頓波長」概念。這個概念後來在他自己的X射線散射的量子理論以及量子電動力學中都充分地得到了發展。
在這一時期他的第二項研究，是1917年在明尼蘇達大學跟奧斯瓦德·羅格利(Oswrald Rognley)一起開始的，這就是關於決定磁化效應對磁晶體X射線反射的密度問題。這項研究表明，電子軌道運動對磁化效應不起作用。他認為鐵磁性是由於電子本身的固有特性所引起的，這是一個基本磁荷。這一看法的正確性後來由他在芝加哥大學指導的學生斯特思斯(J·C·Stearns)用實驗得出的結果作了更有力的證明。
第—次世界大戰後，1919至1920年間，康普頓到英國進修，在劍橋卡文迪許實驗室從事研究。當時卡文迪許實驗室正處於最興旺發達的年代，許多年青有為的英國科學工作者從戰場轉到這里跟隨盧瑟福、J·J·湯姆遜進行研究。康普頓認為它是一個最鼓舞人心的年代，在這段時間里他不僅限盧瑟福建立了關系；而且也得以與湯姆遜會面。當時，湯姆遜對他的研究能力給以高度的評價，這極大地鼓舞了康普頓，使他對自己的見解更加充滿信心。康普頓跟湯姆遜的友好關系二直保持到生命的最後一刻。
在劍橋期間，由於高壓X射線裝置不適用，康普頓便改用γ射線進行散射實驗。這—實驗不僅證實格雷（T·A·Gray)其他科學家早期研究的結果，同時也為康普頓對X射線散射實驗作更深人的研究奠定了基礎。
之後，康普領於1920年回到美國，在聖路易斯華盛頓大學擔任韋曼·克勞(Wayman Crow)講座教授兼物理系主任。在這里他作出了對他來說是最偉大的一個發現。當時，康普頓把來自鉬靶的X射線投射到石墨上以觀測被散射後的x射線。他發現其中包含有兩種不同頻率的成分，一種頻率(或波長)和原來人射的X射線的頻率相同，而另一種則比原來人射的父射線的頻率小。這種頻率的改變和散射角有一定的關系。對於第一種不改變頻率的成分可用通常的波動理論來說明，因為根據光的波動理論，散射不會改變入射光的頻率。而實驗中出現的、第二種頻率變小的成分卻令人費解，它無法用經典的概念來說明。面對這種實驗所觀測到的事實，康普頓於1923年提出了自己的解釋。他認為這種現象是由光量子和電子的相互碰撞引起的。光量子不僅具有能量，而且具有某些類似力學意義的動量，在碰撞過程中，光子把一部分能量傳遞給電子，減少了它的能量，因而也就降低了它的頻率。另外，根據碰撞粒子的能量和動量守恆，可以導出頻率改變和散射角的依賴關系，這也就能很好地說明了康普頓所觀測到的事實。這樣一來，人們不得不承認：光除了具有早巳熟知的波動性以外，還具有粒子的性質。這就說明了一束光是由互相分離的若干粒子所組成的，這種粒子在許多方面表現出和通常物質的粒子具有同樣的性質。康普頓的這一科學研究成果，陸陸續續發表在許多期刊上。1926年他又把先後發表的論文綜合起來寫成《 X射線與電子》一書。
1923年，康普頓接受了芝加哥大學物理學教授職位(R·A·密立根曾經擔任過這一職位)，同邁克爾遜共事。在這里擔，他把自己的第一項研究定名為「康普頓效應」。由於他對「康普頓效應」的一系列實驗及其理論解釋，因此與英國的A·T·R威爾遜一起分享了1927年度諾貝爾物理學獎金。這時他年僅35歲。同年，他被選為美國國立科學院院士，1929年成為C·H·斯威夫特(C·H·Svift)講座教授。
1930年，康普頓改變了自己的主要興趣，從研究X射線轉為研究宇宙射線。這是因為宇宙射線中的高能γ射線和電子的相互作用是「康普頓效應」的一個重要方面(今天，高能電子與低能光子相互作用的反康普頓效應是天文物理學的重要研究課題)。第二次世界大戰期間，許多物理學家都關心「鈾的問題」，康普頓更不例外。1941年l1月6日，康普頓作為國立科學院鈾委員會主席，發表了一篇關於原子能的軍事潛力的報告，這篇報告促進了核反應堆和原子彈的發展。勞倫斯在加利福尼亞大學發現鈈，不久，曼哈頓工區冶金實驗室負責生產鈈，這些方面的工作主要也是由康普頓和勞倫斯領導的。費米設計的第一個原於核鏈式反應堆，也曾受到康普頓的支持和鼓勵。
戰爭末期，康普頓接受了聖路易斯華盛頓大學校長的職位。二五年前，他正是在該校做出了最大的物理發現——「康普頓效應」。1954年，康普頓到了應從大學行政領導崗位上退休的年齡了。退休後，他繼續講學、教書並撰寫著作。在此期間他發表了《原子探索》一書。這是一部名著，它完整而系統地匯集了戰爭期間曼哈頓計劃中所有同事的研究成果。
康普頓是世界最偉大的科學家之一。他所發現的「康普頓效應」是發展量於物理學的核心。他的這一發現為自己在偉大科學家的行列中取得了無可爭辯的地位。

C. 關於光子和康普頓效應的問題

自由電子可以由陰極射線管產生啊，電視機成像不就是自由電子的原因么；內
因為原子外圍有電子容啊，電子高速運動，形成了電子雲，光子穿不過去啊！
光子和費米子撞上，跟泡利不相容沒有必然聯系吧？？
光子是沒有質量的啊，它本身就是能量啊，可以被認為是一團能量吧，肯定是光子的能量被吸收了啊！
光電效應是電子吸收了光子的能量，變得活躍了，躍遷出來啦！（孩子能量大了，要離家出走啦）光子是一團能量，打到鋅板上就被電子吸收啦！

D. 相對論效應驗證實驗的關於閃爍探測器

歸結起來，閃爍探測器的工作可分為五個相互聯系的過程：
1）射線進入閃爍體，與閃爍體發生相互作用，閃爍體吸收帶電粒子能量而使原子、分子電離和激發；
2）受激原子、分子退激時發射熒光光子；
3)利用反射物和光導將閃爍光子盡可能多地收集到光電倍增管的光陰極上，由於光電效應，光子在光陰極上擊出光電子；
4) 光電子在光電倍增管中倍增，數量從一個增加到104~109個，電子流在陽極負載上產生電信號；
5) 此信號由電子儀器記錄和分析。
通常NaI(Tl)單晶γ閃爍譜儀的能量解析度以137CS的0.661MeV單能γ射線為標准，它的值一般是10%左右，最好可達6~7%。 能量的線性就是指輸出的脈沖幅度與帶電粒子的能量是否有線性關系，以及線性范圍的大小。
NaI(Tl)單晶的熒光輸出在150KeV<EΥ<6MeV的范圍內和射線能量是成正比的。但是NaI(Tl)單晶γ閃爍譜儀的線性好壞還取決於閃爍譜儀的工作狀況。
單道是逐點改變甄別電壓進行計數，測量不太方便而且費時，因而在本實驗裝置中採用了多道脈沖分析器。多道脈沖分析器的作用相當於數百個單道分析器與定標器，它主要由0~10V的A/D轉換器和存儲器組成，脈沖經過A/D轉換器後即按高度大小轉換成與脈高成正比的數字輸出，因此可以同時對不同幅度的脈沖進行計數，一次測量可得到整個能譜曲線，既可靠方便又省時。
由於單能γ射線所產生的這三種次級電子能量各不相同，甚至對康普頓效應是連續的，因此相應一種單能γ射線，閃爍探頭輸出的脈沖幅度譜也是連續的。
NaI(Tl)譜儀測得的137Cs的γ能譜
如下頁圖所示，測得的γ能譜有三個峰和一個平台。最右邊的峰A稱為全能峰，這一脈沖幅度直接反映γ射線的能量即0.661MeV；上面已經分析過，這個峰中包含光電效應及多次效應的貢獻，本實驗裝置的閃爍探測器對0.661MeV的γ射線能量解析度為7.5%。
平台狀曲線B是康普頓效應的貢獻，其特徵是散射光子逃逸後留下一個能量從0到 的連續的電子譜。
峰C是反散射峰。由γ射線透過閃爍體射在光電倍增管的光陰極上發生康普頓反散射或γ射線在源及周圍物質上發生康普頓反散射，而反散射光子進入閃爍體通過光電效應而被記錄所致。這就構成反散射峰。
峰D是X射線峰，它是由137Ba的K層特徵X射線貢獻的。137Cs的衰變體137Ba的0.661MeV激發態在放出內轉換電子後造成K空位，外層電子躍遷後產生此X光子。

E. 什麼是康普頓效應

中文名稱：康普頓效應 英文名稱：Compton effect 其他名稱：康普頓散射(Compton scattering) 定義：短波電磁輻射(如X射線，伽瑪射線)射入物質而被散射後，除了出現與入射波同樣波長的散射外，還出現波長向長波方向移動的散射現象。 應用學科：大氣科學（一級學科）；大氣物理學（二級學科）
編輯本段康普頓效應 compton effect介紹
對康普頓散射現象的研究經歷了一、二十年才得出正確結果。 康普頓效應第一次從實驗上證實了愛因斯坦提出的關於光子具有動量的假設。這在物理學發展史上佔有重要的位置。光子在介質中和物質微粒相互作用時，可能使得光向任何方向傳播，這種現象叫光的散射． 康普頓效應
1922年，美國物理學家康普頓在研究石墨中的電子對X射線的散射時發現，有些散射波的波長比入射波的波長略大，他認為這是光子和電子碰撞時，光子的一些能量轉移給了電子，康普頓假設光子和電子、質子這樣的實物粒子一樣，不僅具有能量，也具有動量，碰撞過程中能量守恆，動量也守恆。短波長電磁輻射射入物質而被散射後，在散射波中，除了原波長的波以外，還出現波長增大的波，散射物的原子序數愈大，散射波中波長增大部分的強度和原波長部分的強度之比就愈小。按照這個思想列出方程後求出了散射前後的波長差，結果跟實驗數據完全符合，這樣就證實了他的假設。這種現象叫康普頓效應。
編輯本段發現
1922～1923年康普頓研究了X射線被較輕物質(石墨、石蠟等)散射後光的成分，發現散射譜線中除了有波長與原波長相同的成分外，還有波長較長的成分。這種散射現象稱為康普頓散射或康普頓效應。康普頓將0.71埃的X光投射到石墨上，然後在不同的角度測量被石墨分子散射的X光強度。當θ=0時，只有等於入射頻率的單一頻率光。當θ≠0（如45°、90°、135°）時，發現存在兩種頻率的散射光。一種頻率與入射光相同，另一種則頻率比入射光低。後者隨角度增加偏離增大。 康普頓效應發現過程 在1923年5月的《物理評論》上，A.H.康普頓以《X射線受輕元素散射的量子理論》為題，發表了他所發現的效應，並用光量子假說作出解釋。他寫道（A.H.Compton，Phys.Rev.，21（1923）p.）： 「從量子論的觀點看，可以假設：任一特殊的X射線量子不是被輻射器中所有電子散射，而是把它的全部能量耗於某個特殊的電子，這電子轉過來又將射線向某一特殊的方向散射，這個方向與入射束成某個角度。輻射量子路徑的彎折引起動量發生變化。結果，散射電子以一等於X射線動量變化的動量反沖。散射射線的能量等於入射射線的能量減去散射電子反沖的動能。由於散射射線應是一完整的量子，其頻率也將和能量同比例地減小。因此，根據量子理論，我們可以期待散射射線的波長比入射射線大」，而「散射輻射的強度在原始X射線的前進方向要比反方向大，正如實驗測得的那樣。」 康普頓用圖（見右） 解釋射線方向和強度的分布，根據能量守恆和動量守恆，考慮到相對論效應，得散射波長為： 即Δλ=λ-λ0=(2h/mc)sin^2(θ/2) △λ為入射波長λ0與散射波長λθ之差，h為普朗克常數，c為光速m為電子的靜止質量，θ為散射角。 這一簡單的推理對於現代物理學家來說早已成為普通常識，可是，康普頓卻是得來不易的。這類現象的研究歷經了一、二十年、才在1923年由康普頓得出正確結果，而康普頓自己也走了5年的彎路，這段歷史從一個側面說明了現代物理學產生和發展的不平坦歷程。 從上式可知，波長的改變決定於θ，與λ0無關，即對於某一角度，波長改變的絕對值是一定的。入射射線的波長越小，波長變化的相對值就越大。所以，康普頓效應對γ射線要比X射線顯著。歷史正是這樣，早在1904年，英國物理學家伊夫（A.S.Eve）就在研究γ射線的吸收和散射性質時，首先發現了康普頓效應的跡象。鐳管發出γ射線，經散射物散射後投向靜電計。在入射射線或散射射線的途中插一吸收物以檢驗其穿透力。伊夫發現，散射後的射線往往比入射射線要「軟」些。（ A.S.Eve，Phil.Mag.8（1904）p.669.） 後來，γ射線的散射問題經過多人研究，英國的弗羅蘭斯（D.C.H.Florance）在1910年獲得了明確結論， 康普頓效應
證明散射後的二次射線決定於散射角度，與散射物的材料無關，而且散射角越大，吸收系數也越大。 所謂射線變軟，實際上就是射線的波長變長，當時尚未判明γ射線的本質，只好根據實驗現象來表示。 1913年，麥克基爾大學的格雷（J.A.Gray）又重做γ射線實驗，證實了弗羅蘭斯的結論並進一步精確測量了射線強度。他發現：「單色的γ射線被散射後，性質會有所變化。散射角越大，散射射線就越軟。」（J.A.Gray，Phil.Mag.，26（1913）p.611.） 實驗事實明確地擺在物理學家面前，可就是找不到正確的解釋。1919年康普頓也接觸到γ散射問題。他以精確的手段測定了γ射線的波長，確定了散射後波長變長的事實。後來，他又從γ射線散射轉移到X射線散射。鉬的Kα線經石墨晶體散射後，用游離室進行測量不同方位的散射強度。通過康譜頓發表的部分曲線可以看出，X射線散射曲線明顯地有兩個峰值，其中一個波長等於原始射線的波長（不變線），另一個波長變長（變線），變線對不變線的偏離隨散射角變化，散射角越大，偏離也越大。 康普頓的學生，從中國赴美留學的吳有訓對康普頓效應的進一步研究和檢驗有很大貢獻，除了針對杜安的否定作了許多有說服力的實驗外，還證實了康普頓效應的普遍性。他測試了多種元素對X射線的散射曲線，結果都滿足康普頓的量子散射公式。康普頓和吳有訓1924年發表的論文題目是：《被輕元素散射時鉬Kα線的波長》。（ A.H.Comptonand Y.H.Woo，Proc.Nat.Acad.Sei，10（1924）p.27.）他們寫道：「這張圖的重要點在於：從各種材料所得之譜在性質上幾乎完全一致。每種情況，不變線P都出現在與熒光MoKa線（鉬的Kα譜線）相同之處，而變線的峰值，則在允許的實驗誤差范圍內，出現在上述的波長變化量子公式所預計的位置M上。」 吳有訓對康普頓效應最突出的貢獻在於測定了X射線散射中變線、不變線的強度比率R隨散射物原子序數變化的曲線，證實並發展了康普頓的量子散射理論。 愛因斯坦在肯定康普頓效應中起了特別重要的作用。前面已經提到，1916年愛因斯坦進一步發展了光量子理論。根據他的建議，玻特和蓋革（Geiger）也曾試圖用實驗檢驗經典理論和光量子理論誰對誰非，但沒有成功。當1923年愛因斯坦獲知康普頓實驗的結果之後，他熱忱地宣傳和贊揚康普頓的實驗，多次在會議和報刊上談到它的重要意義。 愛因斯坦還提醒物理學者注意：不要僅僅看到光的粒子性，康普頓在實驗中正是依靠了X射線的波動性測量其波長。他在1924年4月20日的《柏林日報》副刊上發表題為《康普頓實驗》的短文，有這樣一句話：「……最最重要的問題，是要考慮把投射體的性質賦予光的粒子或光量子，究竟還應當走多遠。」（R.S.Shankland（ed.），Scientific Papers of A.H. Compton，Univ.of Chicago Press，（1973）） 正是由於愛因斯坦等人的努力，光的波粒二象性迅速獲得了廣泛的承認。 實驗結果： (1)散射光中除了和原波長λ0相同的譜線外還有λ>λ0的譜線。 (2)波長的改變數Δλ=λ-λ0隨散射角φ(散射方向和入射方向之間的夾角)的增大而增加. (3)對於不同元素的散射物質，在同一散射角下，波長的改變數Δλ相同。波長為λ的散射光強度隨散射物原子序數的增加而減小。 康普頓利用光子理論成功地解釋了這些實驗結果。X射線的散射是單個電子和單個光子發生彈性碰撞的結果。碰撞前後動量和能量守恆，化簡後得到 Δλ=λ-λ0=(2h/m0c)sin^2(/θ2) 稱為康普頓散射公式。 λ=h/(m0c) 稱為電子的康普頓波長。 為什麼散射光中還有與入射光波長相同的譜線?內層電子不能當成自由電子。如果光子和這種電子碰撞， 康普頓效應
相當於和整個原子相碰，碰撞中光子傳給原子的能量很小，幾乎保持自己的能量不變。這樣散射光中就保留了原波長。的譜線．由於內層電子的數目隨散射物原子序數的增加而增加，所以波長為λ0的強度隨之增強，而波長為λ的強度隨之減弱。 康普頓散射只有在入射光的波長與電子的康普頓波長相比擬時，散射才顯著，這就是選用X射線觀察康普頓效應的原因。而在光電效應中，入射光是可見光或紫外光，所以康普頓效應不明顯。
編輯本段解釋
（1）經典解釋（電磁波的解釋） 單色電磁波作用於比波長尺寸小的帶電粒子上時，引起受迫振動，向各方向輻射同頻率的電磁波。經典理論解釋頻率不變的一般散射可以，但對康普頓效應不能作出合理解釋! （2）光子理論解釋 X射線為一些e=hν的光子，與自由電子發生完全彈性碰撞，電子獲得一部分能量，散射的光子能量減小，頻率減小，波長變長。這過程設動量守恆與能量守恆仍成立，則由 電子：P=m0V；E=m0V2/2（設電子開始靜止，勢能忽略） 光子：P=h/λ 其中（h/m0C）=2.34×10-12m稱為康普頓波長。
編輯本段注意
1.散射波長改變數lD 的數量級為 10-12m，對於可見光波長 l~10-7m，lD<<l，所以觀察不到康普頓效應。 2. 散射光中有與入射光相同的波長的射線，是由於光子與原子碰撞，原子質量很大，光子碰撞後，能量 康普頓效應
不變，散射光頻率不變。 康普頓效應的發現，以及理論分析和實驗結果的一致，不僅有力地證實了光子假說的正確性，並且證實了微觀粒子的相互作用過程中，也嚴格遵守能量守恆和動量守恆定律。
編輯本段發現者
康普頓(Arthur Holly Compton)教授是美國著名的物理學家、「康普頓效應」的發現者。 1892年9月10日康普頓出生干俄亥俄州的伍斯特，1962年3月15日於加利福尼亞州的伯克利逝世，終年70歲。 康普頓出身於高級知識分子家庭，其父曾任伍斯特學院哲學教授兼院長。康普頓的大哥卡爾(KarL)是普林斯頓大學物理系主任，後來成為麻省理工學院院長，他是康普頓最親密的和最好的科學帶路人。
B康普頓中學畢業後，升入伍斯特學院。該院具有悠久的歷史傳統，這對康普頓一生的事業具有決定性的影響。在這里，他所受的基礎教育，幾乎完全決定了他一生中對生活、科學的態度。在學院以外，康普頓熟悉許多感興趣的事物，諸如密執安的夏令營、卡爾早期的科學實驗,等等。所有這些對康普頓以後的科學生涯也都具有重要的作用。 1913年，康普頓從伍斯特學院畢業後，進入普林斯頓大學深造,1914年取得碩士學位，1916年取得博士學位。他的博士學位論文起先由里查遜(O·W·Richardson)指導，後來在庫克(H·L·Cooke)指導下完成。取得哲學博士學位後，康普頓在明尼蘇達大學(1916—1917)擔任為期一年的物理學教學工作,隨後在賓夕法尼亞州的東匹茲堡威斯汀豪斯電氣和製造公司擔任兩年研究工程師。在此期間，康普頓為陸軍通訊兵發展航空儀器做了大量有獨創性的工作；並且還取得鈉汽燈設計的專利。後面這一項工作跟他以後在美國俄亥俄州克利夫蘭內拉帕克創辦熒光燈工業密切相關；在內拉帕剋期間，他跟通用電氣公司的技術指導佐利·傑弗里斯(Zay Jeffries)密切配合，促進了熒光燈工業的發展，使熒光燈的研製進入最活躍的年代。 康普頓的科學家生涯是從研究X射線開始的。早在大學學習時期,他在畢業論文中，就提出一個新的理論見解，其大意是：在晶體中X射線衍射的強度是與該晶體所含的原子中的電子分布有關。在威斯汀豪斯期間(1917——1919)；康普頓繼續從事X射線的研究。從1918年起，他在理論在獲得X射線吸收與和實驗兩方面研究了X射線的散射。散射數據之間的定量吻合之後，根據J·J·湯姆遜的經典理論，康普頓提出了電子有限線度(半徑1.85×10-10」cm)的假設，說明密度與散射角的觀察關系。這是個簡單的開端，卻導致了後來形成的電子以及其它基本粒子的「康普頓波長」概念。這個概念後來在他自己的X射線散射的量子理論以及量子電動 康普頓
力學中都充分地得到了發展。 在這一時期他的第二項研究，是1917年在明尼蘇達大學跟奧斯瓦德·羅格利(Oswrald Rognley)一起開始的，這就是關於決定磁化效應對磁晶體X射線反射的密度問題。這項研究表明，電子軌道運動對磁化效應不起作用。他認為鐵磁性是由於電子本身的固有特性所引起的，這是一個基本磁荷。這一看法的正確性後來由他在芝加哥大學指導的學生斯特思斯(J·C·Stearns)用實驗得出的結果作了更有力的證明。 第—次世界大戰後，1919至1920年間，康普頓到英國進修，在劍橋卡文迪許實驗室從事研究。當時卡文迪許實驗室正處於最興旺發達的年代，許多年青有為的英國科學工作者從戰場轉到這里跟隨盧瑟福、J·J·湯姆遜進行研究。康普頓認為它是一個最鼓舞人心的年代，在這段時間里他不僅限盧瑟福建立了關系；而且也得以與湯姆遜會面。當時，湯姆遜對他的研究能力給以高度的評價，這極大地鼓舞了康普頓，使他對自己的見解更加充滿信心。康普頓跟湯姆遜的友好關系二直保持到生命的最後一刻。 在劍橋期間，由於高壓X射線裝置不適用，康普頓便改用γ射線進行散射實驗。這—實驗不僅證實格雷（T·A·Gray)其他科學家早期研究的結果，同時也為康普頓對X射線散射實驗作更深入的研究奠定了基礎。 之後，康普頓於1920年回到美國，在聖路易斯華盛頓大學擔任韋曼·克勞(Wayman Crow)講座教授兼物理系主任。在這里他作出了對他來說是最偉大的一個發現。當時，康普頓把來自鉬靶的X射線投射到石墨上以觀測被散射後的x射線。他發現其中包含有兩種不同頻率的成分，一種頻率(或波長)和原來人射的X射線的頻率相同，而另一種則比原來人射的父射線的頻率小。這種頻率的改變和散射角有一定的關系。對於第一種不改變頻率的成分可用通常的波動理論來說明，因為根據光的波動理論，散射不會改變入射光的頻率。而實驗中出現的、第二種頻率變小的成分卻令人費解，它無法用經典的概念來說明。面對這種實驗所觀測到的事實，康普頓於1923年提出了自己的解釋。他認為這種現象是由光量子和電子的相互碰撞引起的。光量子不僅具有能量，而且具有某些類似力學意義的動量，在碰撞過程中，光子把一部分能量傳遞給電子，減少了它的能量，因而也就降低了它的頻率。另外，根據碰撞粒子的能量和動量守恆，可以導出頻率改變和散射角的依賴關系，這也就能很好地說明了康普頓所觀測到的事實。這樣一來，人們不得不承認：光除了具有早巳熟知的波動性以外，還具有粒子的性質。這就說明了一束光是由互相分離的若干粒子所組成的，這種粒子在許多方 康普頓效應
面表現出和通常物質的粒子具有同樣的性質。康普頓的這一科學研究成果，陸陸續續發表在許多期刊上。1926年他又把先後發表的論文綜合起來寫成《 X射線與電子》一書。 1923年，康普頓接受了芝加哥大學物理學教授職位(R·A·密立根曾經擔任過這一職位)，同邁克爾遜共事。在這里擔，他把自己的第一項研究定名為「康普頓效應」。由於他對「康普頓效應」的一系列實驗及其理論解釋，因此與英國的A·T·R威爾遜一起分享了1927年度諾貝爾物理學獎金。這時他年僅35歲。同年，他被選為美國國立科學院院士，1929年成為C·H·斯威夫特(C·H·Svift)講座教授。 1930年，康普頓改變了自己的主要興趣，從研究X射線轉為研究宇宙射線。這是因為宇宙射線中的高能γ射線和電子的相互作用是「康普頓效應」的一個重要方面(今天，高能電子與低能光子相互作用的反康普頓效應是天文物理學的重要研究課題)。第二次世界大戰期間，許多物理學家都關心「鈾的問題」，康普頓更不例外。1941年l1月6日，康普頓作為國立科學院鈾委員會主席，發表了一篇關於原子能的軍事潛力的報告，這篇報告促進了核反應堆和原子彈的發展。勞倫斯在加利福尼亞大學發現鈈，不久，曼哈頓工區冶金實驗室負責生產鈈，這些方面的工作主要也是由康普頓和勞倫斯領導的。費米設計的第一個原子核鏈式反應堆，也曾受到康普頓的支持和鼓勵。 戰爭末期，康普頓接受了聖路易斯華盛頓大學校長的職位。二五年前，他正是在該校做出了最大的物理發現——「康普頓效應」。1954年，康普頓到了應從大學行政領導崗位上退休的年齡了。退休後，他繼續講學、教書並撰寫著作。在此期間他發表了《原子探索》一書。這是一部名著，它完整而系統地匯集了戰爭期間曼哈頓計劃中所有同事的研究成果。 康普頓是世界最偉大的科學家之一。他所發現的「康普頓效應」是發展量子物理學的核心。他的這一發現為自己在偉大科學家的行列中取得了無可爭辯的地位。

F. 問一個證明光的粒子性或者動量的物理實驗的名字。

和太陽帆的原理一樣，請參閱以內下等資料：容
http://ke..com/view/350657.htm

G. （選修模塊3-5）（1）美國物理學家康普頓在研究石墨對X射線的散射時，發現光子除了有能量之外還有動量，

H. 康普頓效應與拉曼散射的區別

拉曼散射（Raman scattering），光通過介質時由於入射光與分子運動相互作用而引起的頻率發生變化的散射。又稱拉曼效應。1923年A.G.S.斯梅卡爾從理論上預言了頻率發生改變的散射。1928年，印度物理學家C.V.拉曼在氣體和液體中觀察到散射光頻率發生改變的現象。拉曼散射遵守如下規律：散射光中在每條原始入射譜線(頻率為v0)兩側對稱地伴有頻率為v0±vi(i＝1，2，3，…）的譜線，長波一側的譜線稱紅伴線或斯托克斯線，短波一側的譜線稱紫伴線或反斯托克斯線；頻率差vi與入射光頻率v0無關，由散射物質的性質決定，每種散射物質都有自己特定的頻率差，其中有些與介質的紅外吸收頻率相一致。拉曼散射的強度比瑞利散射（見光的散射）要弱得多。

以經典理論解釋拉曼散射時，認為分子以固有頻率vi振動，極化率（見電極化率）也以vi為頻率作周期性變化，在頻率為v0的入射光作用下，v0與vi兩種頻率的耦合產生了v0、v0+vi和v0-vi3種頻率。頻率為v0的光即瑞利散射光，後兩種頻率對應拉曼散射譜線。拉曼散射的完善解釋需用量子力學理論，不僅可解釋散射光的頻率差，還可解決強度和偏振等一類問題。

拉曼散射為研究晶體或分子的結構提供了重要手段，在光譜學中形成了拉曼光譜學的一分支。用拉曼散射的方法可迅速定出分子振動的固有頻率，並可決定分子的對稱性、分子內部的作用力等。自激光問世以後，關於激光的拉曼散射的研究得到了迅速發展，強激光引起的非線性效應導致了新的拉曼散射現象。

1923年，美國物理學家康普頓在研究x射線通過實物物質發生散射的實驗時，發現了一個新的現象，即散射光中除了有原波長l0的x光外，還產生了波長l>l0 的x光，其波長的增量隨散射角的不同而變化。這種現象稱為康普頓效應(compton effect)。

用經典電磁理論來解釋康普頓效應遇到了困難。康普頓藉助於愛因斯坦的光子理論，從光子與電子碰撞的角度對此實驗現象進行了圓滿地解釋.我國物理學家吳有訓也曾對康普頓散射實驗作出了傑出的貢獻。

對康普頓散射現象的研究經歷了一、二十年才得出正確結果。

康普頓效應第一次從實驗上證實了愛因斯坦提出的關於光子具有動量的假設。這在物理學發展史上佔有重要的位置。光子在介質中和物質微粒相互作用時，可能使得光向任何方向傳播，這種現象叫光的散射．1922年，美國物理學家康普頓在研究石墨中的電子對X射線的散射時發現，有些散射波的波長比入射波的波長略大，他認為這是光子和電子碰撞時，光子的一些能量轉移給了電子，康普頓假設光子和電子、質子這樣的實物粒子一樣，不僅具有能量，也具有動量，碰撞過程中能量守恆，動量也守恆．按照這個思想列出方程後求出了散射前後的波長差，結果跟實驗數據完全符合，這樣就證實了他的假設。這種現象叫康普頓效應。

發現

1922～1923年康普頓研究了X射線被較輕物質(石墨、石蠟等)散射後光的成分，發現散射譜線中除了有波長與原波長相同的成分外，還有波長較長的成分。這種散射現象稱為康普頓散射或康普頓效應。康普頓將0.71埃的X光投射到石墨上，然後在不同的角度測量被石墨分子散射的X光強度。當θ=0時，只有等於入射頻率的單一頻率光。當θ≠0（如45°、90°、135°）時，發現存在兩種頻率的散射光。一種頻率與入射光相同，另一種則頻率比入射光低。後者隨角度增加偏離增大。

實驗結果：
(1)散射光中除了和原波長λ0相同的譜線外還有λ＞λ0的譜線。
(2)波長的改變數Δλ=λ-λ0隨散射角φ(散射方向和入射方向之間的夾角)的增大而增加.
(3)對於不同元素的散射物質，在同一散射角下，波長的改變數Δλ相同。波長為λ的散射光強度隨散射物原子序數的增加而減小。
康普頓利用光子理論成功地解釋了這些實驗結果。X射線的散射是單個電子和單個光子發生彈性碰撞的結果。碰撞前後動量和能量守恆，化簡後得到
Δλ=λ-λ0=(2h/m0c)sin^2(φ/2)
稱為康普頓散射公式。
λ=h/(m0c)
稱為電子的康普頓波長。
為什麼散射光中還有與入射光波長相同的譜線?內層電子不能當成自由電子。如果光子和這種電子碰撞，相當於和整個原子相碰，碰撞中光子傳給原子的能量很小，幾乎保持自己的能量不變。這樣散射光中就保留了原波長。的譜線．由於內層電子的數目隨散射物原子序數的增加而增加，所以波長為λ0的強度隨之增強，而波長為λ的強度隨之減弱。
康普頓散射只有在入射光的波長與電子的康普頓波長相比擬時，散射才顯著，這就是選用X射線觀察康普頓效應的原因。而在光電效應中，入射光是可見光或紫外光，所以康普頓效應不明顯。

解釋

（1）經典解釋（電磁波的解釋）

單色電磁波作用於比波長尺寸小的帶電粒子上時，引起受迫振動，向各方向輻射同頻率的電磁波。經典理論解釋頻率不變的一般散射可以，但對康普頓效應不能作出合理解釋!

（2）光子理論解釋

X射線為一些e=hν的光子，與自由電子發生完全彈性碰撞，電子獲得一部分能量，散射的光子能量減小，頻率減小，波長變長。這過程設動量守恆與能量守恆仍成立，則由

電子：P=m0V；E=m0V2/2（設電子開始靜止，勢能忽略）

光子：P=h/λ

其中（h/m0C）=2.34×10-12m稱為康普頓波長。

注意

1.散射波長改變數lD 的數量級為 10-12m，對於可見光波長 l~10-7m，lD<<l，所以觀察不到康普頓效應。

2. 散射光中有與入射光相同的波長的射線，是由於光子與原子碰撞，原子質量很大，光子碰撞後，能量不變，散射光頻率不變。

康普頓效應的發現，以及理論分析和實驗結果的一致，不僅有力地證實了光子假說的正確性，並且證實了微觀粒子的相互作用過程中，也嚴格遵守能量守恆和動量守恆定律。

發現者

康普頓(Arthur Holly Compton)教授是美國著名的物理學家、「康普頓效應」的發現者。 1892年9月10日康普頓出生干俄亥俄州的伍斯特，1962年3月15日於加利福尼亞州的伯克利逝世，終年70歲。

康普頓出身於高級知識分子家庭，其父曾任伍斯特學院哲學教授兼院長。康普頓的大哥卡爾(KarL)是普林斯頓大學物理系主任，後來成為麻省理工學院院長，他是康普頓最親密的和最好的科學帶路人。

康普頓中學畢業後，升入伍斯特學院。該院具有悠久的歷史傳統，這對康普頓一生的事業具有決定性的影響。在這里，他所受的基礎教育，幾乎完全決定了他一生中對生活、科學的態度。在學院以外，康普頓熟悉許多感興趣的事物，諸如密執安的夏令營、卡爾早期的科學實驗,等等。所有這些對康普頓以後的科學生涯也都具有重要的作用。

1913年，康普頓從伍斯特學院畢業後，進入普林斯頓大學深造,1914年取得碩士學位，1916年取得博士學位。他的博士學位論文起先由里查遜(O·W·Richardson)指導，後來在庫克(H·L·Cooke)指導下完成。取得哲學博士學位後，康普頓在明尼蘇達大學(1916—1917)擔任為期一年的物理學教學工作,隨後在賓夕法尼亞州的東匹茲堡威斯汀豪斯電氣和製造公司擔任兩年研究工程師。在此期間，康普頓為陸軍通訊兵發展航空儀器做了大量有獨創性的工作；並且還取得鈉汽燈設計的專利。後面這一項工作跟他以後在美國俄亥俄州克利夫蘭內拉帕克創辦熒光燈工業密切相關；在內拉帕剋期間，他跟通用電氣公司的技術指導佐利·傑弗里斯(Zay Jeffries)密切配合，促進了熒光燈工業的發展，使熒光燈的研製進入最活躍的年代。

康普頓的科學家生涯是從研究X射線開始的。早在大學學習時期,他在畢業論文中，就提出一個新的理論見解，其大意是：在晶體中X射線衍射的強度是與該晶體所含的原子中的電子分布有關。在威斯汀豪斯期間(1917——1919)；康普頓繼續從事X射線的研究。從1918年起，他在理論在獲得X射線吸收與和實驗兩方面研究了X射線的散射。散射數據之間的定量吻合之後，根據J·J·湯姆遜的經典理論，康普頓提出了電子有限線度(半徑1.85×10-10」cm)的假設，說明密度與散射角的觀察關系。這是個簡單的開端，卻導致了後來形成的電子以及其它基本粒子的「康普頓波長」概念。這個概念後來在他自己的X射線散射的量子理論以及量子電動力學中都充分地得到了發展。

在這一時期他的第二項研究，是1917年在明尼蘇達大學跟奧斯瓦德·羅格利(Oswrald Rognley)一起開始的，這就是關於決定磁化效應對磁晶體X射線反射的密度問題。這項研究表明，電子軌道運動對磁化效應不起作用。他認為鐵磁性是由於電子本身的固有特性所引起的，這是一個基本磁荷。這一看法的正確性後來由他在芝加哥大學指導的學生斯特思斯(J·C·Stearns)用實驗得出的結果作了更有力的證明。

第—次世界大戰後，1919至1920年間，康普頓到英國進修，在劍橋卡文迪許實驗室從事研究。當時卡文迪許實驗室正處於最興旺發達的年代，許多年青有為的英國科學工作者從戰場轉到這里跟隨盧瑟福、J·J·湯姆遜進行研究。康普頓認為它是一個最鼓舞人心的年代，在這段時間里他不僅限盧瑟福建立了關系；而且也得以與湯姆遜會面。當時，湯姆遜對他的研究能力給以高度的評價，這極大地鼓舞了康普頓，使他對自己的見解更加充滿信心。康普頓跟湯姆遜的友好關系二直保持到生命的最後一刻。

在劍橋期間，由於高壓X射線裝置不適用，康普頓便改用γ射線進行散射實驗。這—實驗不僅證實格雷（T·A·Gray)其他科學家早期研究的結果，同時也為康普頓對X射線散射實驗作更深人的研究奠定了基礎。

之後，康普頓於1920年回到美國，在聖路易斯華盛頓大學擔任韋曼·克勞(Wayman Crow)講座教授兼物理系主任。在這里他作出了對他來說是最偉大的一個發現。當時，康普頓把來自鉬靶的X射線投射到石墨上以觀測被散射後的x射線。他發現其中包含有兩種不同頻率的成分，一種頻率(或波長)和原來人射的X射線的頻率相同，而另一種則比原來人射的父射線的頻率小。這種頻率的改變和散射角有一定的關系。對於第一種不改變頻率的成分可用通常的波動理論來說明，因為根據光的波動理論，散射不會改變入射光的頻率。而實驗中出現的、第二種頻率變小的成分卻令人費解，它無法用經典的概念來說明。面對這種實驗所觀測到的事實，康普頓於1923年提出了自己的解釋。他認為這種現象是由光量子和電子的相互碰撞引起的。光量子不僅具有能量，而且具有某些類似力學意義的動量，在碰撞過程中，光子把一部分能量傳遞給電子，減少了它的能量，因而也就降低了它的頻率。另外，根據碰撞粒子的能量和動量守恆，可以導出頻率改變和散射角的依賴關系，這也就能很好地說明了康普頓所觀測到的事實。這樣一來，人們不得不承認：光除了具有早巳熟知的波動性以外，還具有粒子的性質。這就說明了一束光是由互相分離的若干粒子所組成的，這種粒子在許多方面表現出和通常物質的粒子具有同樣的性質。康普頓的這一科學研究成果，陸陸續續發表在許多期刊上。1926年他又把先後發表的論文綜合起來寫成《 X射線與電子》一書。

1923年，康普頓接受了芝加哥大學物理學教授職位(R·A·密立根曾經擔任過這一職位)，同邁克爾遜共事。在這里擔，他把自己的第一項研究定名為「康普頓效應」。由於他對「康普頓效應」的一系列實驗及其理論解釋，因此與英國的A·T·R威爾遜一起分享了1927年度諾貝爾物理學獎金。這時他年僅35歲。同年，他被選為美國國立科學院院士，1929年成為C·H·斯威夫特(C·H·Svift)講座教授。

1930年，康普頓改變了自己的主要興趣，從研究X射線轉為研究宇宙射線。這是因為宇宙射線中的高能γ射線和電子的相互作用是「康普頓效應」的一個重要方面(今天，高能電子與低能光子相互作用的反康普頓效應是天文物理學的重要研究課題)。第二次世界大戰期間，許多物理學家都關心「鈾的問題」，康普頓更不例外。1941年l1月6日，康普頓作為國立科學院鈾委員會主席，發表了一篇關於原子能的軍事潛力的報告，這篇報告促進了核反應堆和原子彈的發展。勞倫斯在加利福尼亞大學發現鈈，不久，曼哈頓工區冶金實驗室負責生產鈈，這些方面的工作主要也是由康普頓和勞倫斯領導的。費米設計的第一個原子核鏈式反應堆，也曾受到康普頓的支持和鼓勵。

戰爭末期，康普頓接受了聖路易斯華盛頓大學校長的職位。二五年前，他正是在該校做出了最大的物理發現——「康普頓效應」。1954年，康普頓到了應從大學行政領導崗位上退休的年齡了。退休後，他繼續講學、教書並撰寫著作。在此期間他發表了《原子探索》一書。這是一部名著，它完整而系統地匯集了戰爭期間曼哈頓計劃中所有同事的研究成果。

康普頓是世界最偉大的科學家之一。他所發現的「康普頓效應」是發展量子物理學的核心。他的這一發現為自己在偉大科學家的行列中取得了無可爭辯的地位。

I. 證明光具有粒子性的那個實驗是什麼介紹下。

光的粒子性 1、光電效應 （1）光電效應在光（包括不可見光）的照射下，從物體發射出電子的現象稱為光電效應。（右圖裝置中，用弧光燈照射鋅版，有電子從鋅版表面飛出，使原 來不帶電的驗電器帶正電。） （2）光電效應的實驗規律： 裝置： ①任何一種金屬都有一個極限頻率，入射光的頻率必須大於這個極限頻率才能發生光電效應，低於極限頻率的光不能發生光電效應。 ②光電子的最大初動能與入射光的強度無關，光隨入射光頻率的增大而增大。 ③大於極限頻率的光照射金屬時，光電流強度（反映單位時間發射出的光電子數的多少），與入射光強度成正比。 ④ 金屬受到光照，光電子的發射一般不超過10－9秒。 2、康普頓效應 在研究電子對X射線的散射時發現：有些散射波的波長比入射波的波長略大。康普頓認為這是因為光子不僅有能量，也具有動量。實驗結果證明這個設想是正確的。因此康普頓效應也證明了光具有粒子性。 2、波動說在光電效應上遇到的困難 波動說認為：光的能量即光的強度是由光波的振幅決定的與光的頻率無關。所以波動說對解釋上述實驗規律中的①②④條都遇到困難。 3、光子說 （1）量子論：1900年德國物理學家普郎克提出：電磁波的發射和吸收是不連續的，而是一份一份的，每一份電磁波的能量E=hv。 （2）光子論：1905年受因斯坦提出：空間傳播的光也是不連續的，而是一份一份的，每一份稱為一個光子，光子具有的能量與光的頻率成正比。 即：E=hv 其中h為普郎克恆量h=6.63×10－34JS。 4、光子論對光電效應的解釋 金屬中的自由電子，獲得光子後其動能增大，當功能大於脫出功時，電子即可脫離金屬表面，入射光的頻率越大，光子能量越大，電子獲得的能量才能越大，飛出時最大初功能也越大。