表面張力實驗裝置圖

Ⅰ 最大氣泡法測表面張力

1.毛細管的尖端要平整？選擇毛細管直徑大小時應該注意什麼？
答：實驗中默認鼓出的氣泡為半球形，其曲率半徑R和毛細管的半徑r相等時達到最小值，而附加壓力達到最大值，以此測出液體的表面長力。如果毛細管尖端不平整，就不能得到半球形氣泡。選擇毛細管時，其直徑不宜太大，因為毛細管半徑較小的時候才能保證其形成的氣泡基本上是球星的。

2.如果氣泡出的很快對結果有何影響？
答：氣泡出的很快會使氣泡不能一個一個鼓出而幾個氣泡聚集在一起，使得數據變大。
3.用最大氣泡法測表面張力時，為什麼要取一標准物質？本實驗中若不用水作標准物質行不行？最大氣泡法的使用范圍怎麼樣？
答：用最大起泡法測定表面張力時，毛細管的直徑很小，故要通過獲得其半徑來計算液體的表面張力難度較大，但儀器的半徑是不會改變的，故認為它是一個常數，因而需要取一標准物質，通過其已知的表面張力來推算出這個常數。本實驗中可以不用水作為標准物質。最大氣泡法因為與接觸角無關，裝置簡單，測定快速，故使用的范圍很廣，經過適當的設計可以用於熔融金屬和熔鹽的表面張力測量。

Ⅱ 如何測液體的表面張力

液體表面張力系數的測定

液體的表面張力是表徵液體性質的一個重要參數．測量液體的表面張力系數有多種方法，拉脫法是測量液體表面張力系數常用的方法之一．該方法的特點是，用秤量儀器直接測量液體的表面張力，測量方法直觀，概念清楚．用拉脫法測量液體表面張力，對測量力的儀器要求較高，由於用拉脫法測量液體表面的張力約在1×10-3～1×10-2 N之間，因此需要有一種量程范圍較小，靈敏度高，且穩定性好的測量力的儀器．近年來，新發展的硅壓阻式力敏感測器張力測定儀正好能滿足測量液體表面張力的需要，它比傳統的焦利秤、扭秤等靈敏度高，穩定性好，且可數字信號顯示，利於計算機實時測量，為了能對各類液體的表面張力系數的不同有深刻的理解，在對水進行測量以後，再對不同濃度的酒精溶液進行測量，這樣可以明顯觀察到表面張力系數隨液體濃度的變化而變化的現象，從而對這個概念加深理解。

[實驗目的]

1．用拉脫法測量室溫下液體的表面張力系數

2．學習力敏感測器的定標方法

[實驗原理]

測量一個已知周長的金屬片從待測液體表面脫離時需要的力，求得該液體表面張力系數的實驗方法稱為拉脫法．若金屬片為環狀吊片時，考慮一級近似，可以認為脫離力為表面張力系數乘上脫離表面的周長，即

F=α·π(D1十D2 ) （1）

式中，F為脫離力，D1，D2分別為圓環的外徑和內徑，α為液體的表面張力系數．

硅壓阻式力敏感測器由彈性梁和貼在樑上的感測器晶元組成，其中晶元由四個硅擴散電阻集成一個非平衡電橋，當外界壓力作用於金屬梁時，在壓力作用下，電橋失去平衡，此時將有電壓信號輸出，輸出電壓大小與所加外力成正此，即

△U=KF （2）

式中，F為外力的大小，K為硅壓阻式力敏感測器的靈敏度，△U為感測器輸出電壓的大小。

[實驗裝置]

圖14-1為實驗裝置圖,其中,液體表面張力測定儀包括硅擴散電阻非平衡電橋的電源和測量電橋失去平衡時輸出電壓大小的數字電壓表．其他裝置包括鐵架台,微調升降台,裝有力敏感測器的固定桿,盛液體的玻璃皿和圓環形吊片,實驗證明,當環的直徑在3cm附近而液體和金屬環接觸的接觸角近似為零時.運用公式(1)測量各種液體的表面張力系數的結果較為正確。

圖14-1 液體表面張力測定裝置

[實驗內容]

一、必做部分

1、 力敏感測器的定標

每個力敏感測器的靈敏度都有所不同，在實驗前，應先將其定標，步驟如下：打開儀器的電源開關，將儀器預熱。（2）在感測器梁端頭小鉤中，掛上砝碼盤，調節電子組合儀上的補償電壓旋鈕，使數字電壓表顯示為零。（3）在砝碼盤上分別如0.5g、1.0g、1.5g、2.0g、2.5g、3.0g等質量的砝碼，記錄相應這些砝碼力F作用下，數字電壓表的讀數值U.(4)用最小二乘法作直線擬合,求出感測器靈敏度K.

2、 環的測量與清潔

（1）用游標卡尺測量金屬圓環的外徑D1和內徑D2 （關於游標卡尺的使用方法請閱實驗1）

（2）環的表面狀況與測量結果有很大的關系，實驗前應將金屬環狀吊片在NaOH溶液中浸泡20－30秒，然後用凈水洗凈。

3、液體的表面張力系數

（1）將金屬環狀吊片掛在感測器的小鉤上，調節升降台，將液體升至靠近環片的下沿，觀察環狀吊片下沿與待測液面是否平行，如果不平行，將金屬環狀片取下後，調節吊片上的細絲，使吊片與待測液面平行。

（2）調節容器下的升降台，使其漸漸上升，將環片的下沿部分全部浸沒於待測液體，然後反向調節升降台，使液面逐漸下降，這時，金屬環片和液面間形成一環形液膜，繼續下降液面，測出環形液膜即將拉斷前一瞬間數字電壓表讀數值U1和液膜拉斷後一瞬間數字電壓表讀數值U2。

△U＝U1-U2

（3）將實驗數據代人公式（2）和（1），求出液體的表面張力系數，並與標准值進行比較。

二、選做部分

測出其他待測液體，如酒精、乙醚、丙酮等在不同濃泄勁時的表面張力系數

三、實驗數據和記錄

1、感測器靈敏度的測量

表14-1

砝碼／g
0.500
1.000
1.500
2.000
2.500
3.000

電壓／mV

經最小二乘法擬合得K=_______mV/N,擬合的線性相關系數r=__________

2、水的表面張力系數的測量

金屬環外徑D1=_________cm,內徑D2=_______ cm, 水的溫度：θ=________τ.

表14-2

編號
U­­1/mV
U2/mV
△U/mV
F/N
A/N.m-1

1

2

3

4

5

平均值： =_______N/m

附：水的表面張力系數的標准值：

A/N.m--1
0.074 22
0.073 22
0.072 75
0.071 97
0.071 18

水的溫度t/C
10
15
20
25
30

Ⅲ 急求大學物理實驗「液體表面張力系數測定儀」的實驗報告！

「液體表面張力系數測定儀」實驗報告如下：

一、【實驗目的】

（1） 掌握力敏感測器的原理和方法。

（2）了解液體表面的性質，測定液體表面張力系數。

二、【實驗原理】

液體具有盡量縮小其表面的趨勢，好像液體表面是一張拉緊了的橡皮膜一樣。這種沿著表面的、收縮液面的力稱之為表面張力。

測量表面張力系數的常用方法：拉脫法、毛細管升高法和液滴測重法等，此試驗中採用了拉脫法。

假如在液體中浸入一塊薄鋼片，則鋼片表面附近的液面將高於其它處，如圖1所示。

(3)表面張力實驗裝置圖擴展閱讀：

實驗所需要的器材有：DH4607型液體表面張力系數測定儀；力敏感測器;0.0005kg砝碼(7個) ；鑷子；砝碼盤；圓形吊環；玻璃皿。

實驗採用的拉脫法是直接測定法，通常採用物體的彈性形變（伸長或扭轉）來量度力的大小。

液體表面層內的分子所處的環境跟液體內部的分子不同。液體內部的每一個分子四周都被同類的其他分子所包圍，他所受到的周圍分子合力為零。

由於液體上方的氣象層的分子很少，表層內每一個分子受到的向上的引力比向下的引力小，合力不為零。

這個力垂直於液面並指向液體內部。所以分子有從液面擠入液體內部的傾向，並使得液體表面自然收縮，直到處於動態平衡。

Ⅳ 毛細對流

熱毛細對流溫度場全息干涉檢測研究
當氣液界面上存在溫度梯度時, 氣液界面上的表面張力分布將會不均勻, 從而引起界面周圍的液體發生表面張力驅動流, 也即熱毛細對流. 如化工或工業材料生產中, 熱壁或冷壁上的空氣泡或蒸汽泡與周圍流體的相互作用, 就是一種典型的、以表面張力為主要驅動力的對流現象. 熱毛細對流研究對地面上的工業加工有著極其重要的意義.在太空微重力狀態下, 由溫度梯度或密度梯度引起的自然對流將不存在, 而熱毛細對流將成為微重力狀態下的液體的主要對流形式. 因此, 研究熱毛細對流現象對微重力流體物理研究及空間材料的加工等也有十分重要的意義.近年來, 對熱毛細對流現象的研究已經成為國際上微重力科學研究中一項非常重要的熱門課題. 研究熱毛細對流現象的一個重要內容就是研究其熱傳導規律, 而這種研究的前提是能准確地測量出流場的溫度分布.欲測量流場的全場溫度分布, 光學測溫技術是最合適的方法. 光學測溫技術包括紋影法、陰影法、散斑照相法以及全息干涉技術和電子散斑干涉技術等干涉法.全息干涉技術具有非接觸、全場顯示、條紋質量好、靈敏度高等優點, 在流體溫度測量和流場顯示中得到廣泛的應用. 該技術對防震有特殊要求, 信息的採集和處理又費時、費事, 難以實現自動化檢測, 在太空使用有困難. 但在地面的模擬實驗研究中, 全息干涉技術有其獨特的優點. 本文應用全息干涉技術測量了熱毛細對流的溫度場.Ξ收稿日期: 1999209222;修訂日期: 2000204217基金項目:國家自然科學基金資助項目&; 1995-2004 Tsinghua Tongfang Optical Disc Co., Ltd. All rights reserved.
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圖1 二維熱毛細對流模擬裝置圖2 模擬裝置 模擬裝置如圖 1 所示, 由盒體、加熱器和熱電偶三部分構成. 盒體的前後面為 2mm厚的石英玻璃塊, 兩側面為有機玻璃塊, 上下蓋由兩塊兼作加熱器的銅塊構成, 盒體空腔大小為 60mm ×3mm ×38mm. 銅塊中插有電烙鐵芯子, 其兩端接到可調壓電源上,通過調節所加電壓大小, 可以控制上下表面的溫度. 從一塊有機玻璃的側面插入了 5 個銅—康銅熱電偶, 可准確測量盒體內同一側五個點的溫度值.在上銅塊中間位置開有 0. 2mm 寬的毛細縫, 通過軟管與一注射器相連, 用注射器在流體上液面注入適當大小的柱狀氣泡. 當從上面加熱, 可在氣—液界面周圍的液體中形成熱毛細對流.3 基本原理 根據雙曝光全息干涉條紋圖提供的條紋級數N(x,y) , 可按下式[1 ]求出流體的折射率分布:∫[n(x,y,z) -n0]dz=N(x,y) Κ(1)式中, Κ是激光波長,n0和n(x,y,z) 分別是受擾動前、後的流體折射率. (o2x,y,z) 是建立在被測流體中的坐標系,z軸沿光軸方向.對於二維溫度分布, 流體的折射率可用下式計算:n(x,y) -n0=N(x,y) ΚL(2)式中,L為物體沿光線傳播方向的厚度.求得折射率變化 ∃n以後, 可以利用相應的物理關系求出溫度分布; 也可以直接利用標定實驗得到 ∃n～ ∃T關系曲線, 進而求出溫度場.4 折射率- 溫度關系標定4. 1 標定光路及原理標定實驗採用邁克耳遜干涉光路, 如圖 2 所示. 一束激光束經半反半透鏡分成兩束, 透射光束經過兩次反射到觀測屏作參考光; 反射光束兩次通過試驗盒後到達觀測屏, 在觀察屏上與參考光相干涉形成干涉條紋圖. 當光束通過處的流體溫度發生變化時, 干涉條紋就會移動.折射率改變數 ∃n與條紋移動量 ∃N的關系可用下式描述:2∫d0∃ndz= ∃NΚ(3)式中,d是試驗盒的厚度,z沿厚度方向, Κ是激光波長.351第2期 張 曦等:熱毛細對流溫度場全息干涉檢測研究 &; 1995-2004 Tsinghua Tongfang Optical Disc Co., Ltd. All rights reserved.
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圖2 邁克耳遜干涉光路為了簡便, 也為了提高標定精度, 本文通過標定實驗直接給出 ∃N～ ∃T關系曲線.4. 2 標定步驟1) 將模擬裝置盒放到光路中, 調整盒體的位置, 使激光點剛好擦著熱電偶的頭部透過;2) 從上液面加熱, 隨著液體溫度的增加, 觀察屏上的條紋慢慢地由高階向低階移動;3) 在觀察屏上做標志點, 每當一條黑條紋中心移到標志處時, 記錄下電位差計的讀數;4) 在要求的溫度范圍內, 記錄下條紋級數變化 ∃N與溫度變化 ∃T的數據, 重復三次.4. 3 標定及結果實驗中標定了水和硅油兩種液體, 水的標定溫度范圍為從 25℃到 39℃, 硅油的標定溫度范圍為從 23℃到 53℃. 對於每種液體, 將所得到的三組 ∃N～ ∃T數據進行平均, 並採用多項式進行擬合, 得到 ∃N與 ∃T的近似函數關系式. 硅油的 ∃N～ ∃T擬合多項式中的高次項幾乎為零, 近似為線性關系. 水的 ∃N～ ∃T擬合多項式近似為二次多項式. 擬合結果如下:∃N= - (0. 5426∃T+ 0. 0087∃T2) (水)(4)∃N= - 3. 796∃T (硅油)(5)5 實驗及結果 從室溫加熱到開始發生熱毛細對流所需的溫度增量較大, 加上光學干涉技術測溫靈敏度又很高, 從而造成雙曝光得到的條紋過於稠密, 條紋圖難以精確分析. 此外, 我們更關心在氣泡周圍由熱毛細對流引起的溫度增量分布規律. 但由於高溫背景條紋的存在, 掩蓋了熱毛細對流溫度增量分布的直觀顯示. 為此, 本文提出了一種背景溫度條紋的分離技術, 即利用兩次雙曝光全息攝影法, 將背景溫度分布和熱毛細對流溫度增量分布引起的全息干涉條紋分別記錄在兩塊全息圖中.5. 1 實驗步驟1) 將圖 1 所示的擬裝置放於全息干涉光路中; 裝上干版 1, 進行第一次曝光.2) 利用上端加熱器從上液面給流體加熱; 當溫度達到平衡狀態, 記錄下各個熱電偶的讀數, 並對干版 1 進行第二次曝光; 取下干版 1, 進行顯、定影處理.3) 裝上干版 2, 在此穩定溫度狀態下, 對干版 2 進行第一次曝光.4) 從上蓋毛細孔引入一個氣泡, 熱毛細對流開始發生; 為了增加一定量的載波條紋, 從上加熱器適量加一點熱; 待熱電偶讀數不再變動時, 記錄下各個熱電偶的讀數, 並對干版 2 進行第二次曝光.5) 取下干版 2, 進行顯、定影處理.5. 2 實驗結果模擬裝置的內腔厚度為 3mm , 可近似認為溫度沿厚度方向不變. 因此, 全息干涉條紋就是溫度分布等值線.451 實 驗 力 學 (2000年)第15卷 &; 1995-2004 Tsinghua Tongfang Optical Disc Co., Ltd. All rights reserved.
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由條紋圖最下面的條紋的形貌可知, 該條紋為零階條紋. 確定了零階條紋後, 其它條紋的階數可由連續性一一定出. 為了校核條紋定級是否准確, 同時根據熱電偶所測數據進行了對比分析, 發現兩者定級結果完全一致.圖 3 是在引入氣泡前獲得的背景溫度干涉條紋圖, 也即背景溫度分布等值線. 零級條紋是16℃等溫線,N級條紋為(16+ 0. 52N) ℃等溫線.圖 4 是熱毛細對流全息干涉條紋圖, 也即熱毛細溫度增量 ∃T分布等值線. 根據 ∃N～ ∃T標定曲線, 只要定出條紋級數就可以求出 ∃T. 圖中, 零級條紋為 ∃T= 0 的等值線,N′級條紋為 ∃T= 0. 52N′℃的等值線. 由圖 3 求出各點溫度T0後, 再由圖 4 求出相應點的溫度增量∃T, 相迭加即可由T=T0+ ∃T求出熱毛細對流溫度分布.圖3 背景全息條紋圖 圖4 熱毛細對流全息條紋圖6 討論和結論 當熱毛細對流穩定後, 在氣泡附近形成對流區域. 該區域與周圍的流場有一明顯的界面,見圖 4. 條紋在界面處發生躍遷, 形成尖峰. 然後又逐漸平坦下來. 說明對流向上卷回時, 將氣泡下方低溫區域內的流體向上帶動, 從而引起界面附近較大的溫度變化.調節對流場所加的溫度梯度的值, 重復幾次實驗, 可以發現: 邊界與產生熱毛細對流的溫度梯度 ∃T∃y有直接的關系, ∃T∃y越大, 邊界所包含的范圍越大, 即對流區域越大.本文工作表明: 1) 全息干涉技術能夠用來定量測量熱毛細對流溫度場, 為熱毛細對流傳熱研究提供了一個很好的診斷手段; 2) 本文提出的從背景溫度分布中分離出熱毛細對流引起的溫度增量分布的技術完全可行. 該技術能直觀地給出熱毛細對流區域及溫度增量分布狀態.參 考 文 獻[1] CharlesM. V est. Holographic Interferom etry[M ]. N ew York: John W iley & Sons, 1979.[2] Ito A. Choudhury,etc. A technique for m easuring an unsteady temperature distribution in a liquid using holographicinterferom etry [C ]. T ransactions of JSM E, Series B1990, 56: 194- 199.[3] 何世平,汪柳生,伍小平.應用ESP I和實時全息測量軸對稱溫度場[J ].中國激光, 1991, 18(10): 732- 738.551第2期 張 曦等:熱毛細對流溫度場全息干涉檢測研究 &; 1995-2004 Tsinghua Tongfang Optical Disc Co., Ltd. All rights reserved.
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Detection of Thermocapillary Convection Temperature Fieldby Using Holographic InterferometryZHAN G Xi, ZHAN G J ia2feng, HE Shi2p ing(U niversity of Science and Techno logy of China, Hefei 230027)Abstract: Hele2Shaw box is used to sim ulate the p lanar thermocap illary convection onground. The temperature distribution of thermocap illary convection field is m easured byholographic interferom etry. In order to get the temperature increm ent distribution of ther2mocap illary convection field, a m ethod for separating backgroud temperature striae and thetemperature increm ent distribution striae of thermocap illary convection is introced.Key words: holographic interferom etry; thermocap illary convection; temperature field651 實 驗 力 學 (2000年)第15卷 &; 1995-2004 Tsinghua Tongfang Optical Disc Co., Ltd. All rights reserved.

Ⅳ 什麼是表面能和表面張力

1、表面張力：表面張力是指液體內部分子的吸引力使表面上的分子處於向內一種力作用下，這種力使液體盡量縮小其表面積而形成平行於表面的力；或者說是液體表面相鄰兩部分間單位長度內的相互牽引力，它是分子力的一種表現。表面張力的單位是N／m。表面張力的大小與液體的性質、純度和溫度有關。

2、表面能：表面能是恆溫、恆壓、恆組成情況下，可逆地增加物系表面積須對物質所做的非體積功。表面能的另一種定義是，表面粒子相對於內部粒子所多出的能量。

表面張力乘表面的面積即為表面能。表面張力越大，表面積越大，所具有的表面能也越大。

(5)表面張力實驗裝置圖擴展閱讀：

水的表面張力原理：

表面張力由於環境不同，處於界面的分子與處於相本體內的分子所受力是不同的。在水內部的一個水分子受到周圍水分子的作用力的合力為0，但在表面的一個水分子卻不如此。

因上層空間氣相分子對它的吸引力小於內部液相分子對它的吸引力，所以該分子所受合力不等於零，其合力方向垂直指向液體內部，結果導致液體表面具有自動縮小的趨勢，這種收縮力稱為表面張力，表面張力(surface tension)是物質的特性，其大小與溫度和界面兩相物質的性質有關。

Ⅵ 最大泡壓法為何要測定儀器常數

最大泡壓法是一種測定溶液表面張力的方法，溶液的表面張力 σ是強度因子，是物質的重要特性之一，在一定的溫度和壓力下有一定的數值。測定表面張力的方法有多種，在科研和教學上常採用的有：毛細管上升法 、最大泡壓法 、滴重或滴體積法 、拉脫法等。其中最大泡壓法測定溶液表面張力實驗裝置簡單、操作方便，且不需要測定接觸角 θ 和液體密度 ρ ，因而是大學物理化學實驗中的重要內容之一。
中文名
最大泡壓法
外文名
The maximum bubble pressure method
用途
測定溶液表面張力
學科
物理化學
基本原理儀器與試劑實驗步驟測試注意事項TA說
基本原理
最大泡壓法測定溶液的表面張力是毛細管上升法的一個逆過程。其裝置如概述圖所示，將待測表面張力的液體裝於表面張力儀中使毛細管的端面與液面相切（這樣做是為了數據處理方便，如果做不到相切，每次實驗毛細管浸沒的深度應保持一致，此時數據處理參見其它文獻），由於毛細現象液面即沿毛細管上升，打開抽氣瓶的活塞緩緩抽氣，系統減壓，毛細管內液面上受到一個比表面張力儀瓶中液面上（即系統）大的壓力，當此壓力差——附加壓力（∆p=p大氣-p系統）在毛細管端面上產生的作用力稍大於毛細管口液體的表面張力時，氣泡就從毛細管口脫出，此附加壓力與表面張力成正比，與氣泡的曲率半徑成反比，其關系式為拉普拉斯公式：
式中，∆p為附加壓力；σ為表面張力；R為氣泡的曲率半徑。
如果毛細管半徑很小，則形成的氣泡基本上是球形的。當氣泡開始形成時，表面幾乎是平的，這時曲率半徑最大；隨著氣泡的形成，曲率半徑逐漸變小，直到形成半球形，這時曲率半徑R和毛細管半徑r相等，曲率半徑達最小值，根據上式這時附加壓力達最大值。氣泡進一步長大，R變大，附加壓力則變小，直到氣泡逸出。根據上式，R=r時的最大附加壓力為：
或：
對於同一套表面張力儀，毛細管半徑r、測壓液體密度、重力加速度都為定值，因此為了數據處理方便，將上述因子放在一起，用儀器常數K來表示，上式可簡化為：
式中的儀器常數K可用已知表面張力的標准物質測得，通常用純水來標定[1]。
儀器與試劑
實驗儀器：
最大泡壓法表面張力儀、洗耳球、移液管（1mL、5mL）、燒杯（50mL）、溫度計。
實驗試劑：
待測溶液、蒸餾水。
實驗步驟
儀器准備與檢漏
將表面張力儀容器和毛細管洗凈、烘乾。在恆溫條件下將一定量蒸餾水注入表面張力儀中，調節液面，使毛細管口恰好與液面相切。打開抽氣瓶活塞，使體系內的壓力降低，當U形管測壓及兩端液面出現一定高度差時，關閉抽氣瓶活塞，若2~3min內，壓差計的壓差不變，則說明體系不漏氣，可以進行實驗。
儀器常數的測量
打開抽氣瓶活塞，調節抽氣速度，使氣泡由毛細管尖端成單泡逸出，且每個氣泡形成的時間約為5~10s。當氣泡剛脫離管端的一瞬間，壓差計顯示最大壓差時，記錄最大壓力差，連續讀取三次，取其平均值。再由手冊中查出實驗溫度時水的表面張力σwater，則儀器常數：
表面張力隨溶液濃度變化的測定
用移液管分別移取0.150mL、0.300mL、0.600mL、0.900mL、1.50mL、2.50mL、3.50mL待測液，移入7個50mL的容量瓶，配製成一定濃度的待測溶液。然後由稀到濃依次移取一定量的待測溶液，按照步驟（2）所述，置於表面張力儀中測定某濃度下待測溶液的表面張力。隨著待測液濃度的增加，測得的表面張力幾乎不再隨濃度發生變化。
將各實驗數據統計，整理填入預製表格中[2]。
測試注意事項
① 在測定表面張力時，毛細管的端面與液面相切，這樣是為了數據處理方便。如果做不到相切，每次實驗毛細管浸沒的深度應保持一致。
② 測定溶液的表面張力儀時，要從濃度低到濃度高的溶液依次進行。避免待測溶液污染，濃度發生明顯變化。
③ 每次安裝好儀器，進行測定前，注意要先打開抽氣瓶上的塞子，連通大氣，再塞緊塞子進行實驗測定