將楊氏雙縫干涉實驗裝置放入折射率為n

① 把雙縫干涉實驗裝置放在折射率為n的水中，兩縫間距離為d，雙縫到屏的距離為D（D＞＞d），所用單色光在真

單色光在真空中的波長為λ，設光在水中的波長為λ′．
由n=

② 將楊氏雙縫干涉實驗裝置放入折射率為n的介質中其條紋間隔是空氣中的多少倍求過程

首先，△x=Dλ/d是通用的（如有疑問詳見圖），但不同介質中λ不同，內所以求出n與λ的關系帶容入即可。

u（波速）=c（真空中光速）/n【1】

u=λf（頻率）【2】

聯立【1】【2】得

c/n=λf

λ=c/nf（不同折射率中f不變）

帶入原式得△x=Dc/dnf

因此間距的比例為1/n

來源：《物理學第六版下冊》p101

③ 在揚氏雙縫干涉實驗中，若用折射率為n的薄玻璃片將上面的狹縫蓋上，則此時中央明條紋的位置與原來相比應

在上面的抄狹縫前放一襲個玻璃片，則通過上狹縫的光線的光程有變化，到達屏時的相位也不同。

加上折射率為n厚度為t的薄玻璃片後，光程增量為nt-t=(n-1)t，相位落後的增量為(n-1)t*2π/λ。此時原中央明條紋處（原相位差為0處）的相位差為(n-1)t*2π/λ，相當於(n-1)t/λ個條紋間距。即新的中央明條紋應上移
y=(n-1)t/λ*Δx=(n-1)t/λ*λL/d=(n-1)tL/d

④ 在楊氏雙縫干涉實驗中，入射光波長為λ，若用折射率為n的介質薄片覆蓋住其中一個狹縫，觀察到中央亮紋

與未來使用介質薄片源相比，中央亮紋移動了五個亮紋距離，即與原來相比，加了介質薄片後，光程差增加了五個波長。設薄片厚度為d，則：

5λ=(n-1)d

d=5λ/(n-1)

當單色光經過雙縫後，在屏上產生了明暗相間的干涉條紋。當屏上某處與兩個狹縫的路程差是波長的整數倍時，則兩列波的波峰疊加，波谷與波谷疊加，形成亮條紋。當屏上某處與兩個狹縫的路程差是半個波長的奇數倍時，在這些地方波峰跟波谷相互疊加，光波的振幅互相抵消，出現暗條紋。

(4)將楊氏雙縫干涉實驗裝置放入折射率為n擴展閱讀：

平行的單色光投射到一個有兩條狹縫的擋板上，狹縫相距很近，平行光的光波會同時傳到狹縫，它們就成了兩個振動情況總是相同的波源，它們發出的光在檔板後面的空間相互疊加，就發生了干涉現象。

假若光束是由經典粒子組成，將光束照射於一條狹縫，通過狹縫後，沖擊於探測屏，則在探射屏應該會觀察到對應於狹縫尺寸與形狀的圖樣。可是，假設實際進行這單縫實驗，探測屏會顯示出衍射圖樣，光束會被展開，狹縫越狹窄，則展開角度越大。在探測屏會顯示出，在中央區域有一塊比較明亮的光帶，旁邊襯托著兩塊比較暗淡的光帶。

⑤ 楊氏雙縫干涉

調節光程差…一般不會用這種手法吧？光程差為半波長奇數倍的區域，呈現暗條紋，光程差為半波長的偶數倍的區域，呈現亮條紋。