機械波波動方程是什麼

① 關於振動和波的關系下列敘述中正確的是（） A．有機械振動，就一定能形成機械波 B．有機械波一

② 一機械波的波動方程為y=0.03cos6(t+0.01x)，則其波速為多少

對比波動方程可以得到，y=Acos（t+x/u），所以u=100啊

③ 機械波的波動方程

這個題的描述有一點小問題，條件中x和t值應該指的是波源。所以新的波動方程應該是y=Acos[w(t+t0-(x+x0))+φ]

④ 大學物理波函數求解，怎麼判斷初相位正負

波函數Ψ（r，t）的正負號表示所求點偏離平衡位置的方向。

正號是與指定方向相同、負號與指定方向相反。

對於，波形圖和振動圖，判斷質點的運動方向方法不一樣。得看波形下一時刻的變化，波形一小段時間後，由a變到了b，所以原點的質點。

是朝著虛線，也就是向下(y負方向)運動，初相位就是pi/2
11這種振動圖，曲線本身就代表了質點隨時間的變化，所以只要看橫坐標下一時刻，質點位置就行了，看質點向y正方向運動，初相位就是-pi/2。

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物理波函數數學表達：

[1]量子力學假設一：對於一個微觀體系，他的任何一個狀態都可以用一個坐標和時間的連續、單值、平方可積的函數Ψ來描述。Ψ是體系的狀態函數，它是所有粒子的坐標函數，也是時間函數。

（Ψ）Ψdτ為時刻t及在體積元dτ內出現的概率。Ψ是歸一化的：∫（Ψ）Ψdτ=1式中是對坐標的全部變化區域積分。（註：（Ψ）指Ψ的共厄復數）。

[2]量子力學假設二：體系的任何一個可觀測力學量A都可與一個線性算符對應，算符按以下規律構成：

（1）坐標q和時間t對應的算符為用q和t來相乘。

（2）與q相關聯的動量p的算符{p}=-i(h/(2π))(d/dq)(註：d指偏微分，以後不特別說明都指偏微分)。

（3）對任一力學量{A}先用經典方法寫成q,p,t的函數A=A（q,p,t）則對應的算符為：{A}=A（q,-i（h/（2π））（d/dq）,t）。

則：能量算符為：{H}=-h^2/（8π^2m）△+V（其中△為拉普拉斯算符）。

△=d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2（直角坐標）。

△=（1/r^2）d（r^2d/dr）/dr+（1/（r^2sinθ））d（sinθd/dθ）/dθ+（1/（r^2sin^2θ））d^2/dφ^2（球坐標）。

角動量算符：

{L[x]}=-i（h/（2π））（yd/dz-zd/dy）。

{L[y]}=-i（h/（2π））（zd/dx-xd/dz）。

{L[z]}=-i（h/（2π））（xd/dy-yd/dx）。

L^2={L[x]}^2+{L[y]}^2+{L[z]}^2。

[4]量子力學假設四：若ψ[1]，ψ[2]…ψ[n]為某一微觀體系的可能狀態，則他們的線性組合∑Cψ也是該體系的可能狀態，稱ψ的這一性質為疊加原理。

（1）有本徵值力學量的平均值：設ψ對應本徵值為a，體系處於狀態ψ，若ψ已歸一化則：a（平均值）=∫（ψ）{A}ψdτ=∑|C|^2a

（2）無本徵值力學量的平均值：F（平均值）=∫（ψ）{F}ψdτ、則定態中所有的力學量平均值都不隨時間變化。

⑤ 機械波 機械振動

1）振幅：0.2 周期：2π/0.4π=5
波長：2π/（0.4π*1/0.08） 波速＝波長/周期
2）即x＝0時 y=0.2cos[0.4πt+π/2] 初相：π/2
任一回時刻的振動速度答：對y=0.2cos[0.4πt+π/2]求導數 v＝－0.2*0.4πsin[0.4πt+π/2]
3）0.2cos[0.4π（-x/0.08)+π/2]畫出即可

⑥ 大學物理有關機械波反射後的波動方程怎麼求

因為半波損失，所以入射波和反射波相差了π，所以加上就好，入射波是y=Acos［2π（vt-x/人）+π因為回拉姆達符號打答不上，用人代替了。

入射波本來使得它的振動是ya=Acos(200π(t-L/200))，但是這個界面入射波這邊是波疏介質，所以反射的時候會有相位突變π，所以反射回來的時候A的振動應該是y'a=Acos(200π(t-L/200)+π)。

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在三角函數模型中我們會遇到三角函數圖像y=Asin(ωx+φ)。物理中，描述簡諧運動的物理量，如振幅、周期、和頻率等都是與這個解析式中的常數有關。

A就是這個簡諧運動的振幅(amplitude of vibration），它是做簡諧運動的物體離開平衡位置的最大距離；

這個簡諧運動的周期（period）是T=2π/ω，這是做間歇運動的物體往復運動一次所需要的時間。