ygp3普朗克常量实验装置

⑴ 小明用金属铷为阴极的光电管，观测光电效应现象，实验装置示意如图甲所示．已知普朗克常量h=6.63×10-34J

（1）电子从金属板上射出后被电场加速，由此可知A板为正极即为版阳极，故A错误；
由E_km=hv-W₀和权eU_C=E_Km得：eU_C=hv-W₀，因此当遏制电压为零时，hv_c=W₀，
根据图象可知，铷的截止频率ν_C=5.15×10¹⁴Hz，
（2）根据hv_c=W₀，则可求出该金属的逸出功大小W₀=6.63×10^-34×5.15×10¹⁴=3.41×10^-19J．
（3）根据图象求出频率ν=7.00×10¹⁴Hz时的遏制电压，然后根据eU_C=E_Km可求出光电子的最大初动能；
由E_km=hv-W₀；
解得：E_km=6.63×10^-34×7.0×10¹⁴-3.41×10^-19J=1.23×10^-19J，
故答案为：（1）阳极；
（2）5.15×10¹⁴；3.41×10^-19
（3）1.23×10^-19

⑵ 弗兰克赫兹实验思考题为什么电流不是突然改变

当电子与氩原子碰撞时，有的电子碰撞后能量完全传递给氩原子，但也有一部分电子能量有剩余，且剩余能量小于E2-E1，所以阳极电流有一个变化过程。

弗兰克—赫兹实验

1914年，弗兰克（Franck，J．1882—1964）和赫兹在研究中发现电子与原子发生非弹性碰撞时能量的转移是量子化的。他们的精确测定表明，电子与汞原子碰撞时，电子损失的能量严格地保持4.9eV，即汞原子只接收4.9eV的能量。
这个事实直接证明了汞原子具有玻尔所设想的那种“完全确定的、互相分立的能量状态”，是对玻尔的原子量子化模型的第一个决定性的证据。由于他们的工作对原子物理学的发展起了重要作用，曾共同获得1925年的物理学诺贝尔奖[1]。
在本实验中可观测到电子与汞蒸汽原子碰撞时的能量转移的量子化现象，测量汞原子的第一激发电位，从而加深对原子能级概念的理解。
【仪器】
弗兰克—赫兹管（简称F—H管）、加热炉、温控装置、F—H管电源组、扫描电源和微电流放大器、微机X—Y记录仪。
F—H管是特别的充汞四极管，它由阴极、第一栅极、第二栅极及板极组成。为了使F—H管内保持一定的汞蒸气饱和蒸气压，实验时要把F—H管置于控温加热炉内。加热炉的温度由控温装置设定和控制。炉温高时，F—H管内汞的饱和蒸气压高，平均自由程较小，电子碰撞汞原子的概率高，一个电子在两次与汞原子碰撞的间隔内不会因栅极加速电压作用而积累较高的能量。温度低时，管内汞蒸气压较低，平均自由程较大，因而电子在两次碰撞间隔内有可能积累较高的能量，受高能量的电子轰击，就可能引起汞原子电离，使管内出现辉光放电现象。辉光放电会降低管子的使用寿命，实验中要注意防止。
F—H管电源组用来提供F—H管各极所需的工作电压。其中包括灯丝电压UF，直流1V～5V连续可调；第一栅极电压UG1，直流0～5V连续可调；第二栅极电压UG2�，直流0～15V连续可调。
扫描电源和微电流放大器，提供0～90V的手动可调直流电压或自动慢扫描输出锯齿波电压，作为F—H管的加速电压，供手动测量或函数记录仪测量。微电流放大器用来检测F—H管的板流，其测量范围为10-8A、10-7A、10-6A三挡。
微机X—Y记录仪是基于微机的集数据采集分析和结果显示为一体的仪器。供自动慢扫描测量时，数据采集、图像显示及结果分析用。
【原理】
玻尔的原子理论指出：①原子只能处于一些不连续的能量状态E1、E2……，处在这些状态的原子是稳定的，称为定态。原子的能量不论通过什么方式发生改变，只能是使原子从一个定态跃迁到另一个定态；②原子从一个定态跃迁到另一个定态时，它将发射或吸收辐射的频率是一定的。如果用Em和En分别代表原子的两个定态的能量，则发射或吸收辐射的频率由以下关系决定：
hv＝｜Em－En｜（45—1）
式中：h为普朗克常量。
原子从低能级向高能级跃迁，也可以通过具有一定能量的电子与原子相碰撞进行能量交换来实现。本实验即让电子在真空中与汞蒸气原子相碰撞。设汞原子的基态能量为E1，第一激发态的能量为E2，从基态跃迁到第一激发态所需的能量就是E2－E1。初速度为零的电子在电位差为U的加速电场作用下具有能量eU，若eU小于E2－E1这份能量，则电子与汞原子只能发生弹性碰撞，二者之间几乎没有能量转移。当电子的能量eU≥E2－E1时，电子与汞原子就会发生非弹性碰撞，汞原子将从电子的能量中吸收相当于E2－E1的那一份，使自己从基态跃迁到第一激发态，而多余的部分仍留给电子。设使电子具有E2－E1能量所需加速电场的电位差为U0，则
eU0＝E2－E1（45—2）
式中：U0为汞原子的第一激发电位（或中肯电位），是本实验要测的物理量。
实验方法是，在充汞的F—H管中，电子由热阴极发出，阴极K和第二栅极G2之间的加速电压UG2K�使电子加速。第一栅极对电子加速起缓冲作用，避免加速电压过高时将阴极损伤。在板极P和G2间加反向拒斥电压UpG2�。当电子通过KG2空间，如果具有较大的能量（≥eUpG2�）就能冲过反向拒斥电场而达到板极形成板流，被微电流计pA检测出来。如果电子在KG2空间因与汞原子碰撞，部分能量给了汞原子，使其激发，本身所剩能量太小，以致通过栅极后不足以克服拒斥电场而折回，通过电流计pA的电流就将显著减小。实验时，使栅极电压UG2K�由零逐渐增加，观测pA表的板流指示，就会得出如图45—2所示Ip～UG2K�关系曲线。它反映了汞原子在KG2空间与电子进行能量交换的情况。当UG2K�逐渐增加时，电子在加速过程中能量也逐渐增大，但电压在初升阶段，大部分电子达不到激发汞原子的动能，与汞原子只是发生弹性碰撞，基本上不损失能量，于是穿过栅极到达板极，形成的板流Ip随UG2K�的增加而增大，如曲线的oa段。当UG2K�接近和达到汞原子的第一激发电位U0时，电子在栅极附近与汞原子相碰撞，使汞原子获得能量后从基态跃迁到第一激发态。碰撞使电子损失了大部分动能，即使穿过栅极，也会因不能克服反向拒斥电场而折回栅极。所以Ip显著减小，如曲线的ab段。当UG2K�超过汞原子第一激发电位，电子在到达栅极以前就可能与汞原子发生非弹性碰撞，然后继续获得加速，到达栅极时积累起穿过拒斥电场的能量而到达板极，使电流回升（曲线的bc段）。直到栅压UG2K�接近二倍汞原子的第一激发电位（2U0）时，电子在KG2间又会因两次与汞原子碰撞使自身能量降低到不能克服拒斥电场，使板流第二次下降（曲线的cd段）。同理，凡
（45—3）
处，Ip都会下跌，形成规则起伏变化的Ip～UG2K�曲线。而相邻两次板流Ip下降所对应的栅极电压之差，就是汞原子的第一激发电位U0。
处于第一激发态的汞原子经历极短时间就会返回基态，这时应有相当于eU0的能量以电磁波的形式辐射出来。由式（45—2）得
eU0＝hν＝h·c／λ（45—4）
式中：c为真空中的光速；λ为辐射光波的波长。
利用光谱仪从F—H管可以分析出这条波长λ＝253.7（nm）的紫外线。
【实验要求】
1）测绘F—H管Ip～UG2K�曲线，确定汞原子的第一激发电位
（1）加热炉加热控温。将温度计棒插入炉顶小孔，温度计棒上有一固定夹用来调节此棒插入炉中的深度，固定夹的位置已调整好，温度计棒插入小孔即可。温度计棒尾端电缆线连接到“传感器”专用插头上，将此传感器插头插入控温仪后面板专用插座上。接通控温电源，调节控温旋钮，设定加热温度（本实验约180℃），让加热炉升温30min，待温控继电器跳变时（指示灯同时跳变）已达到预定的炉温。
（2）测量F—H管的Ip～UG2K�曲线。实验仪的整体连接可参考图45—3，将电源部分的UF调节电位器、扫描电源部分的“手动调节”电位器旋钮旋至最小（逆时针方向）。扫描选择置于“手动”挡。微电流放大器量程可置于10-7A或10-8A挡（对充汞管）。待炉温到达预定温度后，接通两台仪器电源。根据提供的F—H管参考工作电压数据，分别调节好UF、UG1、UG2�，预热3～5min。
（a）手动工作方式测量。缓慢调节“手动调节”电位器，增大加速电压，并注意观察微电流放大器出现的峰谷电流信号。加速电压达到50V～60V时约有10个峰出现。在测量过程中，当加速电压加到较大时，若发现电流表突然大幅度量程过载，应立即将加速电压减少到零，然后检查灯丝电压是否偏大，或适当减小灯丝电压（每次减小0.1V～0.2V为宜）再进行一次全过程测量。逐点测量Ip～UG2K�的变化关系，然后，取适当比例在毫米方格纸上作出Ip～UG2K�曲线。从曲线上确定出Ip的各个峰值和谷值所对应的两组UG2K�值，把两组数据分别用逐差法求出汞原子的第一激发电位U0的两个值再取平均，并与标准值4.9V比较，求出百分差。若在全过程测量中，电流表指示偏小，可适当加大灯丝电压（每次增大0.1V～0.2V为宜）
（b）自动扫描方式测量。将“手动调节”电位器旋到零，函数记录仪先不通电，调节“自动上限”电位器，设定锯齿波加速电压的上限值。可先将电位器逆时针方向旋到最小，此时输出锯齿波加速电压的上限值约为50V，然后将“扫描选择”开关拨到“自动”位置。当输出锯齿波加速电压时，从电流表观察到峰谷信号。锯齿波扫描电压达到上限值后，会重新回复零，开始一次新的扫描。在数字电压表、电流表上观察到正常的自动扫描及信号后，可采用函数记录仪记录。记录仪的X输入量程可置于5V／cm档，Y输入量程可按电流信号大小来选择，一般可先置于0.1V／cm档。开启记录仪，即可绘出完整的Ip变化曲线。
【注意事项】
（1）实验装置使用220V交流单相电源，电源进线中的地线要接触良好，以防干扰和确保安全。
（2）函数记录仪的X输入负端不能与Y输入的负端连接，也不能与记录仪的地线（⊥）连接，否则要损坏仪器。
（3）实验过程中若产生电离击穿（即电流表严重过载现象）时，要立即将加速电压减少到零。以免损坏管子。
（4）加热炉外壳温度较高，移动时注意用把手，导线也不要靠在炉壁上，以免灼伤和塑料线软化。
希望能够给你带来帮助！

⑶ 弗兰克—赫兹实验的实验内容

弗兰克—赫兹管（简称F—H管）、加热炉、温控装置、F—H管电源组、扫描电源和微电流放大器、微机—Y记录仪。
F—H管是特别的充汞四极管，它由阴极、第一栅极、第二栅极及板极组成。为了使F—H管内保持一定的汞蒸气饱和蒸气压，实验时要把F—H管置于控温加热炉内。加热炉的温度由控温装置设定和控制。炉温高时，F—H管内汞的饱和蒸气压高，平均自由程较小，电子碰撞汞原子的概率高，一个电子在两次与汞原子碰撞的间隔内不会因栅极加速电压作用而积累较高的能量。温度低时，管内汞蒸气压较低，平均自由程较大，因而电子在两次碰撞间隔内有可能积累较高的能量，受高能量的电子轰击，就可能引起汞原子电离，使管内出现辉光放电现象。辉光放电会降低管子的使用寿命，实验中要注意防止。
F—H管电源组用来提供F—H管各极所需的工作电压。其中包括灯丝电压UF，直流1V～5V连续可调；第一栅极电压UG1，直流0～5V连续可调；第二栅极电压UG2，直流0～15V连续可调。
扫描电源和微电流放大器，提供0～90V的手动可调直流电压或自动慢扫描输出锯齿波电压，作为F—H管的加速电压，供手动测量或函数记录仪测量。微电流放大器用来检测F—H管的板流，其测量范围为10^-8A、10^-7A、10^-6A三挡。
微机X—Y记录仪是基于微机的集数据采集分析和结果显示为一体的仪器。供自动慢扫描测量时，数据采集、图像显示及结果分析用。 玻尔的原子理论指出：①原子只能处于一些不连续的能量状态E1、E2……，处在这些状态的原子是稳定的，称为定态。原子的能量不论通过什么方式发生改变，只能是使原子从一个定态跃迁到另一个定态；②原子从一个定态跃迁到另一个定态时，它将发射或吸收辐射的频率是一定的。如果用Em和En分别代表原子的两个定态的能量，则发射或吸收辐射的频率由以下关系决定：
hv=|Em－En|（1）
式中：h为普朗克常量。
原子从低能级向高能级跃迁，也可以通过具有一定能量的电子与原子相碰撞进行能量交换来实现。本实验即让电子在真空中与汞蒸气原子相碰撞。设汞原子的基态能量为E1，第一激发态的能量为E2，从基态跃迁到第一激发态所需的能量就是E2－E1。初速度为零的电子在电位差为U的加速电场作用下具有能量eU，若eU小于E2－E1这份能量，则电子与汞原子只能发生弹性碰撞，二者之间几乎没有能量转移。当电子的能量eU≥E2－E1时，电子与汞原子就会发生非弹性碰撞，汞原子将从电子的能量中吸收相当于E2－E1的那一份，使自己从基态跃迁到第一激发态，而多余的部分仍留给电子。设使电子具有E2－E1能量所需加速电场的电位差为U0，则
eu0=E2－E1（2）
式中：U0为汞原子的第一激发电位（或中肯电位），是本实验要测的物理量。
实验方法是，在充汞的F—H管中，电子由热阴极发出，阴极K和第二栅极G2之间的加速电压UG2K使电子加速。第一栅极对电子加速起缓冲作用，避免加速电压过高时将阴极损伤。在板极P和G2间加反向拒斥电压UpG2。当电子通过KG2空间，如果具有较大的能量（≥eUpG2）就能冲过反向拒斥电场而达到板极形成板流，被微电流计pA检测出来。如果电子在KG2空间因与汞原子碰撞，部分能量给了汞原子，使其激发，本身所剩能量太小，以致通过栅极后不足以克服拒斥电场而折回，通过电流计pA的电流就将显著减小。实验时，使栅极电压UG2K由零逐渐增加，观测pA表的板流指示，就会得出如图2所示Ip～UG2K关系曲线。它反映了汞原子在KG2空间与电子进行能量交换的情况。当UG2K逐渐增加时，电子在加速过程中能量也逐渐增大，但电压在初升阶段，大部分电子达不到激发汞原子的动能，与汞原子只是发生弹性碰撞，基本上不损失能量，于是穿过栅极到达板极，形成的板流Ip随UG2K的增加而增大，如曲线的oa段。当UG2K接近和达到汞原子的第一激发电位U0时，电子在栅极附近与汞原子相碰撞，使汞原子获得能量后从基态跃迁到第一激发态。碰撞使电子损失了大部分动能，即使穿过栅极，也会因不能克服反向拒斥电场而折回栅极。所以Ip显著减小，如曲线的ab段。当UG2K超过汞原子第一激发电位，电子在到达栅极以前就可能与汞原子发生非弹性碰撞，然后继续获得加速，到达栅极时积累起穿过拒斥电场的能量而到达板极，使电流回升（曲线的bc段）。直到栅压UG2K接近二倍汞原子的第一激发电位（2U0）时，电子在KG2间又会因两次与汞原子碰撞使自身能量降低到不能克服拒斥电场，使板流第二次下降（曲线的cd段）。同理，凡 （3） 处，Ip都会下跌，形成规则起伏变化的Ip～UG2K曲线。而相邻两次板流Ip下降所对应的栅极电压之差，就是汞原子的第一激发电位U0。
处于第一激发态的汞原子经历极短时间就会返回基态，这时应有相当于eU0的能量以电磁波的形式辐射出来。由式（2）得
eU0=hν=h·c/λ（4）
式中：c为真空中的光速；λ为辐射光波的波长。
利用光谱仪从F—H管可以分析出这条波长λ=253.7（nm）的紫外线。
附：几种常见元素的第一激发电势(U0) 元素 钠(Na) 钾(K) 锂(Li) 镁(Mg) 汞(Hg) 氦(He) 氖(Ne) U0/V 2.12 1.63 1.84 3.2 4.9 21.2 18.6 1）测绘F—H管Ip～UG2K曲线，确定汞原子的第一激发电位
（1）加热炉加热控温。将温度计棒插入炉顶小孔，温度计棒上有一固定夹用来调节此棒插入炉中的深度，固定夹的位置已调整好，温度计棒插入小孔即可。温度计棒尾端电缆线连接到“传感器”专用插头上，将此传感器插头插入控温仪后面板专用插座上。接通控温电源，调节控温旋钮，设定加热温度（本实验约180℃），让加热炉升温30min，待温控继电器跳变时（指示灯同时跳变）已达到预定的炉温。
（2）测量F—H管的Ip～UG2K曲线。实验仪的整体连接可参考图3，将电源部分的UF调节电位器、扫描电源部分的“手动调节”电位器旋钮旋至最小（逆时针方向）。扫描选择置于“手动”挡。微电流放大器量程可置于10-7A或10-8A挡（对充汞管）。待炉温到达预定温度后，接通两台仪器电源。根据提供的F—H管参考工作电压数据，分别调节好UF、UG1、UG2，预热3～5min。
（a）手动工作方式测量。缓慢调节“手动调节”电位器，增大加速电压，并注意观察微电流放大器出现的峰谷电流信号。加速电压达到50V～60V时约有10个峰出现。在测量过程中，当加速电压加到较大时，若发现电流表突然大幅度量程过载，应立即将加速电压减少到零，然后检查灯丝电压是否偏大，或适当减小灯丝电压（每次减小0.1V～0.2V为宜）再进行一次全过程测量。逐点测量Ip～UG2K的变化关系，然后，取适当比例在毫米方格纸上作出Ip～UG2K曲线。从曲线上确定出Ip的各个峰值和谷值所对应的两组UG2K值，把两组数据分别用逐差法求出汞原子的第一激发电位U0的两个值再取平均，并与标准值4.9V比较，求出百分差。若在全过程测量中，电流表指示偏小，可适当加大灯丝电压（每次增大0.1V～0.2V为宜）
（b）自动扫描方式测量。将“手动调节”电位器旋到零，函数记录仪先不通电，调节“自动上限”电位器，设定锯齿波加速电压的上限值。可先将电位器逆时针方向旋到最小，此时输出锯齿波加速电压的上限值约为50V，然后将“扫描选择”开关拨到“自动”位置。当输出锯齿波加速电压时，从电流表观察到峰谷信号。锯齿波扫描电压达到上限值后，会重新回复零，开始一次新的扫描。在数字电压表、电流表上观察到正常的自动扫描及信号后，可采用函数记录仪记录。记录仪的X输入量程可置于5V/cm档，Y输入量程可按电流信号大小来选择，一般可先置于0.1V/cm档。开启记录仪，即可绘出完整的Ip变化曲线。 （1）实验装置使用220V交流单相电源，电源进线中的地线要接触良好，以防干扰和确保安全。
（2）函数记录仪的X输入负端不能与Y输入的负端连接，也不能与记录仪的地线（⊥）连接，否则要损坏仪器。
（3）实验过程中若产生电离击穿（即电流表严重过载现象）时，要立即将加速电压减少到零。以免损坏管子。
（4）加热炉外壳温度较高，移动时注意用把手，导线也不要靠在炉壁上，以免灼伤和塑料线软化。

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⑹ 普朗克常数的测定

课 题 普朗克常数的测定
1．了解光电效应的规律，加深对光的量子性的理解；
教 学 目 的 2．利用光电效应测量普朗克常数h；
3．学会用最小二乘法处理数据。
重 难 点 1．通过作图法找到光电效应的截止电压；
2．用实验法作出不同频率下的 直线，并求出直线的斜率。
教 学 方 法 讲授、讨论、实验演示相结合。
学 时 3个学时

一、前言
量子论是近代物理的基础之一，给予量子论以直观、鲜明物理图像的是光电效应。随着科学技术的发展，光电效应已广泛应用于工农业生产、国防和许多科技领域。普朗克常数是自然界中一个很重要的普适常数，它可以用光电效应法简单而又较准确地求出。所以，进行光电效应实验并通过实验求取普朗克常数有助于我们了解量子物理学的发展及对光的本性认识。目前，普朗克常数的公认值是 。

二、实验仪器
YGP-2型普朗克常量实验装置（包括汞灯及电源，滤色片，光阑，光电管、智能测试仪构成）。

三、实验原理
光电效应消哗的实验原理如图1所示。入射光照射到光电管阴极k上，产生的光电子在电场的作用下向阳极 迁移构成光电流，改变外加电压 ，测量出光电流 的大小，即可得出光电管的伏安特性曲线。
光电效应的基本实验事实如下：
（1） 对应于某一频率，光电效应的 关系如图2所示。从图中可见，对一定的频率，有一电压 ，当 时，电流为零，这个相对于阴极的负值的阳极电压 ，被称为截止电压。
（2） 后， 迅速增加，然后趋于饱和，饱和光电流 的大小与入射光的强度 成正比。
（3）对于不同频率的光，其截止电压的值不同，如图3所示。
（4）作截止电 与频率 的关系如图4所示。 与 成正比关系。当入射光频率低于某极限值 0（ 0随不同金属而异）时，不论光的强度如何，照射时间多长，都没有光电流产生。
（5）光电效应是瞬时效应。即使入射光的强度非常微弱，只要频率大于 0，在
开始照射后立即有光电子产生，所经过的时间至多为10-9秒的数量级。

按照爱因斯坦的光量子理论，光能并不像电磁波理论所想象的那样，分布在波阵面上，而是集中在被称之为光子的微粒上，但这种微粒仍然保持着频率（或波长）的概念，频率为 的光子具有能量 ， 为普朗克常数。当光子照射到金属表面上时，一次为金属中的电子全部吸收，而无需积累能量的时间。电子把这能量的一部分用来克服金属表面对它的吸引力，余下的就变为电子离开金属表面后的动能，按照能量守恒原理，爱因斯担提出了著名的光电效应方程：
(1)
式中， 为金属的逸出功， 为光电子获得的初始功能。
由该式可见，入射到金属表面的光频率越高，逸出的电子动能越大，所以即使阳极电位比阴极电位低时也会有电子落入阳极形成光电流，直至阳极电位低于截止电压，光电流才为零，此时有差答关系：
(2)� 阳极电位高于截止电压后，随着阳极电位的升高，阳极对阴极发射的电子的收集作用越强，光电流随之上升；当阳极电压高到一定程度，已把阴极发射的光电子几乎全收集到阳极，再增加 时 不再虚桥慧变化，光电流出现饱和，饱和光电流 的大小与入射光的强度 成正比。
光子的能量 时，电子不能脱离金属，因而没有光电流产生。产生光电效应的最低频率（截止频率）是 。
将（2）式代入（1）式可得：
(3)
此式表明截止电压 是频率 的线性函数，直线斜率 ，只要用实验方法得出不同的频率对应在的截止电压，求出直线斜率，就可算出普朗克常数 。
爱因斯坦的光量子理论成功地解释了光电效应规律。

四、实验内容与步骤
（一）仪器的调整
按照说明书对聚光器、单色仪、测量放大器的零点进行调节。

（二）测光电管的伏安特性及测定普朗克常量
1．由于单色仪所选用的衍射光栅的闪耀波长是500nm，因此，波长在500nm左右的强度较强，所以建议选择400～500nm之间的任意波长。
2．精确校正零极光谱位置。
3．将正负转换开关置于“－”，逆时针转动微分筒到选定的波长位置，转动电压调节旋钮，改变光电管遏止电压，从－0.5V起缓慢调高外加直流负压，先注意观察一遍电流变化情况，记住电流开始明显升高的电压值。根据微安表的指示，直到直流负压增加而微安表不增加为止。
4．针对各阶段电流变化情况。分别以不同的间隔施加遏止电压，读取对应的电流值。
5．陆续选择适当间隔的另外3～4种波长的光进行同样测量。
6．列表记录数据，画出伏安特性曲线，并确定截止电压。根据实验原理：截止电压应是实测曲线的斜直线部分与曲线部分的相接处。

五、数据表格及数据处理

1．实测5种波长在不同电压下的光电流数据，如下表(本实验所用光电管只是众多中的一只，因光电管每只的参数不可能完全一致，所以所测数据及数据处理方法仅供参考)：
波长 400nm 4 30nm 460nm 490nm 520nm
V(伏) I×10-10 V(伏) I×10-10 V(伏) I×10-10 V(伏) I×10-10 V(伏) I×10-10
(一) A(一)
(一) A(一)
(一) A(一)
(一) A(一)
(一) A(一)

1 3．50 41．8 3．5 0 66．0 3．50 8 3．8 3．50 95．7 3．50 99．7
2 3．40 41．5 3．40 65．7 3．40 83．6 3．40 95．4 3．40 99．5
3 3．30 41．2 3．30 65．5 3．30 83．4 3．30 95．2 3．30 99．3
4 3．20 41．0 3．20 65．3 3．20 83．2 3．2 0 95．0 3．20 99．2
5 3．10 40．8 3．10 65．0 3．10 83．0 3．10 94．8 3．10 99．1
6 3．00 40．6 3．00 64．7 3．00 82．7 3．00 94．6 3．00 99．0
7 2．90 40．4 2．90 64．4 2．90 82．4 2．90 94．4 2．90 98．8
8 2．80 40．2 2．80 64．0 2．80 82．1 2．80 94．2 2．80 98．6
9 2．70 40．0 2．70 63．6 2．70 82．0 2．70 94．1 2．70 98．4
1 O 2．60 39．7 2．60 63．3 2．60 81．7 2．60 94．0 2．60 98．2
1 1 2．50 39．5 2．50 63．0 2．50 81．5 2．50 93．7 2．50 98．0
1 2 2．40 39．3 2．40 62．5 2．40 81．1 2．40 93．3 2．40 97．7
1 3 2．30 39．0 2．30 62．0 2．30 80．7 2．30 93．0 2．30 97．4
14 2．20 38．7 2．20 61．5 2．20 80．3 2．20 92．5 2．20 97．2
1 5 2．10 38．4 2．10 61．0 2．10 80．0 2．10 92．0 2．10 97．0
1 6 2．00 38．0 2．00 60．5 2．00 79．4 2．00 9l-5 2．00 96．6
1 7 1．90 37．7 1．90 60．0 1．90 79．2 1．90 91．0 1．90 96．3
1 8 1．80 37．4 1．80 59．4 1．80 79．0 1．80 90．5 1．80 96．0
1 9 1．70 36．0 1．70 58．3 1．70 78．5 1．70 90．0 1．70 95．5
20 1．60 35．0 1．65 58．0 1．60 78．0 1．60 89．5 1．60 95．1
21 1．50 34．0 1．60 57．5 1．50 77．5 1．50 89．0 1．50 94．5
22 1．45 33．0 1．50 56．0 1．42 77．0 1．40 88．0 1．40 94．0
2 3 1．40 32．0 1．40 55．0 1．35 76．0 1．33 87．0 1．30 93．5
24 1．37 31．0 1．35 54．0 1．30 75．0 1．25 86．0 1．20 92．5
25 1．34 30．0 1．30 53．0 1．23 73．0 1．17 85．0 1．10 95．0
26 1．32 29．0 1．25 52．0 1．1 7 70．0 1．1 2 84．0 1．01 90．0
27 1．30 28．0 1．20 50．0 1．1 2 68．0 1．07 83．0 0．96 89．0
28 1．29 27．0 1．1 7 48．0 1．07 66．0 1．03 82．0 0．92 88．0
29 1．28 26．0 1．14 46．0 1．06 64．0 1．00 81．0 0．86 86．0
30 1．25 24．0 1．1 1 42．0 1．03 62．0 0．96 80．0 0．81 82．0
31 1．23 22．0 1．09 40．0 1．00 60．0 0．89 74．0 0．77 78．0
32 1．22 20．0 1．06 35．0 0．95 52．0 0．86 70．0 0．73 70．0
33 1．18 17．0 1．03 30．0 0．91 44．0 0．84 64．0 0．71 64．0
34 1．15 12．0 1．00 22．0 0．87 30．0 0．79 50．0 0．66 42．0
35 1．09 0．0 0．94 0．0 0．81 0．0 0．70 0．0 0．61 0．0

2．用一元回归(最小二乘直线拟合)求出对应5个波长的光电流益线的斜直线部分的直线方程．(方法仅供参考)
令： I=A+BU
依据最小二乘法得

1 2 3 4 5 6 7 8 9 1 0
U(V) -3．5 -3．4 -3．3 -3．2 -3．1 -3．0 -2．9 -2．8 -2．7 -2．6
I x10-10 mA -41．8 -41．5 -41．2 -41．0 -40．8 -40．6 -40．4 -40．2 -40．0 -39．7

同理：

3．作V—I关系图(伏安特性曲线)

4．作V— 关系图
依V—I关系曲线，从图中可得出各波长的截止电压的数据如下表：
波长(nm) 400 430 460 490 520
频率 (×10-10 HZ)
7．50 6．98 6．52 6．12 5．77
截止电压V(V) -1．8 -1．60 -1．40 -1．25 -1．10
A． 依据上述表中的V与I，数据用最小二乘法拟合。
以y为X轴，V为Y轴，设
y=A+B
得
B．作V— 关系图

5．数据处理(方法仅供参考)
A．求普朗克常量
a．根据截止电压与相应频率拟合的直线方程的斜率可知：

b．根据V— 关系图可知：

六、注意事项
1．仪器需要预热20～30分钟。
2．在实验中应确定零极谱位置，观测微分筒的“0”与固定套筒上的“0”位线重合，可能发生的零位偏差，实验中应予以修正。
3．测微螺杆位移0.01nm，恰好对应波长为1nm，逆时针转动微分筒，波长向长波方向移动，波长增加，反之，减小。
4. 调节测量放大器的零点，在进行测量光电管的伏安特性及其有关实验的过程中，电流表的零位一旦调好，千万不能再动此钮。
 5. 电流表的倍率选择一般在 或 档，使微安表的指示值在30～100％的范围内，如超过满刻度可调整入射狭缝，尽量在测量某一波长的光电流曲线时，不变更倍率。
6．本实验的关键是较准确合理地找到选定波长的入射光的截止电压，真正的截止电压在实测曲线的斜直线部分与曲线部分的相接处，因此，需用最小二乘法处理数据。

七、教学后记
1．本实验要测量的数据较多，耗时较多，作为选作实验要求学生能够理解原理，记录数据，并处理数据即可，因此未让学生测5组数据。
2．学生在实验中一般未考虑零位修正。
3．选作实验学生在态度上就不重视，因此出现急于完成，抄数据的现象。