将杨氏双缝干涉实验装置放入折射率为n

① 把双缝干涉实验装置放在折射率为n的水中，两缝间距离为d，双缝到屏的距离为D（D＞＞d），所用单色光在真

单色光在真空中的波长为λ，设光在水中的波长为λ′．
由n=

② 将杨氏双缝干涉实验装置放入折射率为n的介质中其条纹间隔是空气中的多少倍求过程

首先，△x=Dλ/d是通用的（如有疑问详见图），但不同介质中λ不同，内所以求出n与λ的关系带容入即可。

u（波速）=c（真空中光速）/n【1】

u=λf（频率）【2】

联立【1】【2】得

c/n=λf

λ=c/nf（不同折射率中f不变）

带入原式得△x=Dc/dnf

因此间距的比例为1/n

来源：《物理学第六版下册》p101

③ 在扬氏双缝干涉实验中，若用折射率为n的薄玻璃片将上面的狭缝盖上，则此时中央明条纹的位置与原来相比应

在上面的抄狭缝前放一袭个玻璃片，则通过上狭缝的光线的光程有变化，到达屏时的相位也不同。

加上折射率为n厚度为t的薄玻璃片后，光程增量为nt-t=(n-1)t，相位落后的增量为(n-1)t*2π/λ。此时原中央明条纹处（原相位差为0处）的相位差为(n-1)t*2π/λ，相当于(n-1)t/λ个条纹间距。即新的中央明条纹应上移
y=(n-1)t/λ*Δx=(n-1)t/λ*λL/d=(n-1)tL/d

④ 在杨氏双缝干涉实验中，入射光波长为λ，若用折射率为n的介质薄片覆盖住其中一个狭缝，观察到中央亮纹

与未来使用介质薄片源相比，中央亮纹移动了五个亮纹距离，即与原来相比，加了介质薄片后，光程差增加了五个波长。设薄片厚度为d，则：

5λ=(n-1)d

d=5λ/(n-1)

当单色光经过双缝后，在屏上产生了明暗相间的干涉条纹。当屏上某处与两个狭缝的路程差是波长的整数倍时，则两列波的波峰叠加，波谷与波谷叠加，形成亮条纹。当屏上某处与两个狭缝的路程差是半个波长的奇数倍时，在这些地方波峰跟波谷相互叠加，光波的振幅互相抵消，出现暗条纹。

(4)将杨氏双缝干涉实验装置放入折射率为n扩展阅读：

平行的单色光投射到一个有两条狭缝的挡板上，狭缝相距很近，平行光的光波会同时传到狭缝，它们就成了两个振动情况总是相同的波源，它们发出的光在档板后面的空间相互叠加，就发生了干涉现象。

假若光束是由经典粒子组成，将光束照射于一条狭缝，通过狭缝后，冲击于探测屏，则在探射屏应该会观察到对应于狭缝尺寸与形状的图样。可是，假设实际进行这单缝实验，探测屏会显示出衍射图样，光束会被展开，狭缝越狭窄，则展开角度越大。在探测屏会显示出，在中央区域有一块比较明亮的光带，旁边衬托著两块比较暗淡的光带。

⑤ 杨氏双缝干涉

调节光程差…一般不会用这种手法吧？光程差为半波长奇数倍的区域，呈现暗条纹，光程差为半波长的偶数倍的区域，呈现亮条纹。